Ч. Тейсу) соответствует специальной функции Е!(—и), называемой
интегральным экспоненциалом, и может быть представлена сле-
дующим образом:
у 
‚ 
&:е‹—х 
1 
и? 
99
(Ы)З—”ЕЪ("'Т.Ц): Тйх=1пгт0‚б77+и—No+.... ‹ )
ч
Таблица функции \ (и) приведена в приложении.
Уравнение (2.1) является приближенным, поскольку оно не
полностью удовлетворяет граничному условию на стенке скважины,
где расход ©. определяется выражением
Г2
Ое == Ое_иез йс == &ъ%› 
(2' З)
т, ©. приток к скважине оказывается переменным, лишь асимптоти-
чески (при # 
-> со ) достнгающим заданного дебита ©. Однако
приближенность этого решения в большинстве случаев оказывается
несущественной, поскольку величина ©,, определяемая формулой
(2, 3), довольно быстро стремится к своему предельному значе-
нию @.
Из общего выражения (2.2) для функции No(и) следует, что
при малых значениях аргумента она имеет логарифмическое пред-
ставление
1
\ (и) = т — — 0,577, 
(2. 4)
причем абсолютная погрешность такого представления практически
равна аргументу и. С точностью до 5-+ 10% оно применимо при
условии
‚а 
‚
и = гр < 0,09 --0,15. 
(2. 5)
В этом случае уравнение (2. 1) принимает вид
@ ‚ 
225а _ @ ‚ 
1,5Иа
вайіп......‚„ _ё—;__—‚;„! 
Ра 
(2. 6)
а понижение в скважине радиуса г будет
15 У аё
% = ор 
ае 
(2. 7)
°
Вычитая выражения (2. 6) и (2. 7) одно из другого, находим, что
разница понижений в скважине и в любой точке не зависит от
времени 
и совпадает с 
выражением, определяемым уравнением
Дюпюи, справедливым для стационарного режима:
9 
‚
5°No5:Ж1П""_*. 
(2.8)
с
Таким образом, при выполнении условия (2.5) режим изменения
уровней становится квазистационарным, когда уровни во времени
52