Ретшения для стапионарного режима получаются из этих выражений в том слу-- чае, если положить в них етс Л, ; == егс М, ; = 1. В открытом и полуоткры- том пласте решение для стационарного режима имеет конечное выражение, а получающиеся при этом зпакопеременные ряды обычно достаточно хорошо: сходятея. Для изолированного пласта построение расчетных зависимостей заслужи- вает особого рассмотрения. В этом случае использование для расчетов выраже- ния (7.20) удобно лишь в начальный период времени, когда можно ограничи- ваться учетом только нескольких первых членов ряда. Для стационарного режима (когда етёс Л, == 1) этот ряд является расходящимся и его непосредствен- ное использование становится невозможным. Поэтому для больших периодов времени применяется [5, 41, 12] другая структура расчетной зависимости вида 8.::__‚;%_1.‚_No(г‚ Э-Й (7.23) где И/ (г, #) — безразмерная функция совершенной скважины (см. $ 2, гл. 2), а © = & (г, 4, с, т, 1, ) — безразмерная дополнительная функция, учитыва-- ющая гидродинамическое несовершенство возмущающей скважины. Анализ показывает [2, 6, 8], что влияние несовершенства скважины про- является лишь в ограниченной области (на расстоянии одной — двух мощностей пласта), а на бболыших расстояниях поправкой С можно пренебречь, проведя расчеты, как для откачки из аналогичной совершенной скважины. При насту- плении квазистадионарного режима в области влияния несовершенства сква- жины величина С практически не зависит от времени. Начало этого периода характеризуется временем {;а, Для которого М. Хантуш [12, 18] получил выра-- жение т ба = т (7.24) Покажем далее способы определения величины 6 при квазистационарном режиме влияния несовершенства скважины, представляющем обычно наи- больший практический интерес. Поскольку величина $ характеризует разницу действий несовершенной и совершенной скважины, то ее выражение можно представить в форме следующего ряда: ^ с н — — - й =тР @, а— (5 тг - Х аРооь (7.25) ` Еаа © ” -- - -о е т =е б б т о Р(г к, р—— &) — Р (7°, бк, й)) Бкеорте оот) лк,р 9 да болЕ——, АР у = ы‚ід_ъ © — — — — - ,Й -— 2 ‚ Р (г, п : — 5) — Р (7°, за 1), бпо:—= 3:'} ‚ блрс ..._._’; ‚ (7.25а) 1 { где зк. 1, &п, / — Ординаты дентров отраженных — источников-стоков, определяемые — со- гласло (7.19а, 6), а 2% ‚, 2% ‚ — ординаты отражений совершенной скважины (рис. 61). Этот ряд довольно быстро сходится и удобен для вычислений, тем более, что уже для второго отражения линейные источники-стоки можно заменить па точечные и считать, что Арп‚і:’: т т т т АР — ‚ АР ‚ == — КЕ У е е-02) иар б тг УР [2+0,5) пна (7.256) 189