ринского & [4, 9], которая для сечения потока глубиной Л, включающего в себя
л слоев различной проницаемости, рассчитывается по формуле
6 — ® кот, (No — 5)), 
(6.34)
{=1
тде К;, т; и 2; — коэффициент фильтрации, мощность и ордината середины г-го
слоя (см. рис. 51, 6).
Расчетные зависимости для этого случая такжяе получаются введением при-
веденных понижений уровня &°, определяемых выражением
б — С
88 == —%Б__ Ь 
(6.35)
где С, и @ — значения функций Гиринского при начальном (й = /,) и понижен-
ном положении уровня свободной поверхности; Т, — исходная проводимость
пласта (при й == 
й).
Для практических расчетов целесообразно, 
определив согласно (6.34),
значения ( для различных глубин потока (начиная с й = й, ), построить график
зависимости приведенного понижения $° от глубины потока Л или от действи-
тельного понижения уровня $ = й, — й. Переходя далее с помощью этого гра-
фика от замеренных понижений к приведенным, можно вести расчеты по зави-
симостям для напорного потока с постоянной проводимостью 7
Кривизна свободной поверхности (являющейся верхней границей без-
напорного потока) обусловливает вертикальные деформации потока, которые
вблизи скважины нарушают предпосылку Дюпюи (о постоянстве градиентов
напора по вертикали), и распределение напоров приобретает здесь довольно
сложный характер.
Наиболее резко эти вертикальные деформации проявляются у скважины,
образуя в открытой скважине участок высачивания. Теоретический анализ,
подтверждаемый экспериментальными данными, показывает [9], что при отсут-
ствии нарушений прискважинной зоны величина участка высачивания может
определяться по формуле
й = 1/(0‚73 1е _1_/7„;9_ _0‚5) Онк-к, 0=<. 
(6.30)
Для полного расчета параметров фильтрационного потока вблизи сква-
жины имеются аналитические и численные решения, рассматривающие эти
задачи для однородного потока в некоторых упрощающих предпосылках 
[5,
15, 191. Однако сложность этих решений затрудняет их использование для
практических целей.
Ниже приводится приближенное решение для построения свободной поверхности при
откачке из совершенной скважины в однородном безнапорном потоке, основанное на приме-
нении модифицированной схемы перетекания. В такой постановке однородный безнапорный
поток разделяется на два слоя одинаковой мощности. Осредняя мощность потока, можно
записать следующие дифференциальные уравнения ‚ описываютщие баланс радиального потока
в каждом из слоев:
{ 
а/ 
@ 
й— Н 
{ 
ау 
ано 
Но—^ 
л
тов (па)едотб та (га)- ао 
6)
где Н, — напор в нижней части пласта, йср — осредненная глубина потока; а, — коэффи-
циент, учитывающий неравномерность вертикальных скоростей в каждом сечении. Считая
163