зависимостях выражения для мощности покровных отложений, которая в этом
случае имеет вид
э
та = та 
, та 
= 
З, %‘;...__%_ 
(6.6)
1
где @ может трактоваться и как параметр уравнения Н. Боултона (1.23) для
описания динамики водоотдачи.
Уравнение (6.1) формально идентично уравнению (1.40) для пласта гетеро-
генного строения (пласт с двойной емкостью). Они переходят друг в друга при
замене В, на Х,/и. С такими изменениями решения, приведенные для схемы
с двойной емкостью, применимы и в данном случае.
Рассмотрим, прежде всего, решение этой задачи в интегральных изобра-
жениях по Лапласу — Карсону, когда исходные дифференциальные уравнения
преобразуются к виду
т у& = 58 
(, -5 
$ — &) = ® 
$ 
6.7
\_7 
Ёр 
ХП( 0 
)’ 
ХН( 
) 
Ёр 
0' 
( ' )
Исключая из этой системы изображение 5,, получим уравнение для изображе-
ния понижения напора в основном пласте
— 
б в * 
-
тугё - н 
5 
(6.3)
*р 
Ы - +
в 
Ха
решение которого в неограниченном пласте при граничном условии на скважине
(2.5) выражается уравнением (2.43) при
1 
1 
7 
Т
х=`/щ+*'No;‚ 
Вм—]/—іп—› 
61*—33“- 
(6.9)
и
Переход от этого изображения к оригиналу, впервые проведенный Н. Боулто-
ном [15, 16} дает бевразмерное понижение И (г, ) = Ив (1:‚ г, * /и) при т =
= Хар и ‚ = г/В. Значения функции И’в по данным работы [7] приведены
в табл. 8 приложения. Функция И, имеет две асимптоты (в начале и в конце
процесса), соответствующие периодам упругого и гравитационного режима,
когда изменения уровней описываются уравнением Тейса (4.1), соответственно
при упругой и гравитационной водоотдаче. Между этими периодами форми-
руется переходной режим, в котором на графике временнбго прослеживания
довольно четко выделяются две части, разделяющиеся точкой перегиба. До
точки перегиба расчеты понижений напора в пласте проводятся по уравнению
(4.46), исходящему из условия неизменности уровней свободной поверхности,
т. е. в этом случае И’в 2 И’в (п, г, 0) 
= И, (и, г). Эта функция определяется
но табл. 6 приложения. После прохождения точки перегиба практически исче-
зает влияние упругой емкости водоносного пласта. Решение такой задачи
рассмотрено в работах [2, 8, 131. Из него следует, что уравнение для понижения
напора будет иметь вид
б= от И( я, т= © т 
(6.10)
при этом функция / (т, г) определяется по табл. 9 приложения. Понижения $
уровпия свободной поверхности в этот период описывается уравнением
$ = тр Т( No), т:“д;‘‚ м = — Г, 
(6.11)
Т
21/*}';'&
155