то понижение в основном пласте описывается одним дифференциальным урав-
нением (4.45) при 5’== 0. Решение его легко отыскивается операционным мето-
дом ($ 4, гл. 2): после перехода к изображениям получаем решение в виде фор-
мулы (2.43), где коэффициент ), имеет вид
1 
о
Х == 
аёр т трГ *
По таблицам изображений [12] находим:
Ё
АлТ5 ____З' 4 ех 
(___ 
г®
—- ) ; 
е*Р 
бат
0
о 
— ак, ЁЪ_;Т) ах = И/ (и, г), 
(4.46)
где и = г1*/4аё, г == !/В, В = ]/%}Ё—Ё — параметр - перетекания; — И, (и, г). 
—
Р 
— 
— 
\
табулированная функция [33], причем И, (0, ‚) = 2К, (‚); И, (и, О) = И/ (@).
Значения фупкции И, (и, г) приведены в приложении (табл. 6). Формула (4.46)
справедлива для м, < 0,1. При 7 < 1,0 и малых значениях времени, ориенти-
ровочно — пока и >>г, она переходит в формулу (4.1) для изолированного
напорного пласта.
Для обоснования условий, донускающих обработку графика временного прослежива-
ё:;{а ;{0 ;11‹30?2_\;.11;)%101'& Джейкоба, найдем выражение для уклона этого графика в коорди-
д5 
д8 
28 _ 9 
— 
Р 
й
ошЕ омЫ 
б и 
лТ ХР 
). 
(4.47)
Поскольку по способу прямой должно быть 05/д п Е = О/4лТ, то относительная погрешщ-
ность ё; Определения проводимости равна
72
ёр == 1 — охр <ми — —’и—)о 
(4.48)
или для интересующих нас малых &/(ё; < 1):
и
вр= и 
'%“. 
(4.48а)
Два корня этого уравнения (и, и и,) действительны при г <- 0,5 &,‚. Соответствующие зна-
чения и й а, МОменты времени #) и & определяют начало и конец прямолинейного участка
графика, который может быть обработан по способу Джейкоба, В табл. 6 приведены рассчи-
танные таким образом величины интервала времени /,—-#, при относительной погрешности
в„ = 0,1.
г 
!
Таблица 6
Значения 1,--!Ё) (мин) при г
В, м 
м#ёут
з м 
10 м 
15 м 
20 м
200 
10* 
10—135 
— 
— 
—
105 
9-—900 
40—860 
90—810 
180--720
500 
10% 
113 
— 
— 
—
105 
1—90 
4—90 
9—80 
20—70
Э!