где
Р (7, @) = Атвь 2505 
— дввь 205 
(2.19а)
Р
г
В приложении приведена табл. 4 и формулы для определения Р (+, :).
При нестационарном режиме решение фундаментальной задачи для линей-
ного источника-стока постоянной интенсивности @, исходя из решения (2.17)
для точечнбго источника стока, можно представить в виде [27]
уа
{ == — 0
Р(Г‚ 2‚ и)‚ 
Ъ&“«‘—‘—”;“и'*›
(2.20)
Р(г, #, и)=М(и‚ 0’-5;"3 )—{«М(Щ ЁЁЁ—&)‚ 
(2.20а)
Р
тде М (и, В) — специальная функция, выражения которой приведены в прило-
жении — табл. 5.
Рассемотрим теперь теоретические построения для потока 
в 
анизо-
тропном пространстве, характеризующегося различными — значе-
ниями коэффициентов, фильтрации в горизонтальном (5,‚) и вертикальном (&,)
направлениях. В этом случае дифференциальное уравнение для понижения
напора при нестационарном упругом режиме фильтрации имеет вид [9, 14|
к, 
д 
{ 
д5 
д25 
« д5
ее г (3т) ба . 
(2.21)
Введя в уравнение (2.21) разномасштабные координаты р = г/)/&, и ; — и/]/Ё;
приведем его к виду
4 
д 
д5 
038 
д8
ор (б о) а — 
(2.22)
соответствующему уравнению фильтрации в ивотропном пласте при & = {.
Таким образом, масштабные преобразования координат позволяют свести
анизотропную среду к изотропной. В частности, для точечного источника-стока
постоянной интенсивности @ здесь можно использовать выражение (2.17) с пре-
образованием координат:
с 
У о: 
:
© == у 
ЧВ ет!о »———————_———2’/.5/.;}_; ‚ 
(2.23)
Для определения постоянной С запивывается выражение для расхода источника-
стока на поверхности сферы бесконечно малого радиуса, что дает [8] С =
= О/4лк, )/ К, и решение для источника-стока в анизотропном пространстве
принимает вид
" т З*і" ® 
.Г 
]ъ'
( 
) 
? 
& 
2 
(2.24)
$ = 
тиитетлти 
ег!с 
‚ 
== 
7 @_ -== —.,
4лёг И (хм)® -- 22 
2 ай 
* 
Ч
Влияние плоских границ (кровли или подошвы пласта) здесь учитывается
принципиально так же, как и для источников-стоков на плоскости, в частности,
на основе метода отражений.
50