предельные условия: наступление ламинарного режима при малых скоростях
фильтрации (когда член Б2? становится пренебрежимо малым по сравнению
с ам) и турбулентного режима при-весьма больших скоростях фильтрации (когда
можно препебречь линейным членом по сравнепию © квадратичным).
Имеется ряд предложений по выражениям параметров @ и -6 для зерни-
стых сред, в большинстве случаев использующих апалогию между течением
в поровом пространстве и в эквивалентных трубках [49]. На основании таких
соображений Ф. Энгелундом [49] для оДнородной зернистой среды были ре-
комендованы выражения
— 
(1—»)3 
У
@ == @ 
! “ЕЁ_Ё—‚
{1—п 
1
::Б@ Noп3 "'"""'Я&' * 
(1‘3)
где @ — диаметр зерен, а параметры а, и Во, по экспериментальным данным
для круглых зерен, имеют значения о, == 780 — 1000, В, == 1,8 — 2,8, а для
зерен неправильной формы @, >> 1500, В, >> 3,6. Поскольку а == 1/К, то Ввы-
ражая @ через К, представим параметр нелинейности @ в следующей форме:
В 
4 
1/- в
“з 
ринион 
& оннн в 
— 
1'38›
У& 
„2 У 1—п 
Уд * 
( 
)
Сопоставляя экспериментальные данные для @, и В, можно видеть, что
отношение В/ 
, меняется сравнительно мало и практически можно считать
В/И оо = 0,09. Тогда представим выражение для параметра нелинейности
в 
виде
& 
0,09
т 
— 
ПП оеннннненнненеокиюсальнноснне 
104
эу› 
р у 
(1.)
К аналогичному виду приводятся выражения для @ и по другим рекоменда-
циям для задания параметров двучленного уравнения. Так, из выражений
для двучленной зависимости, предложенных С. Эргуном 
[42], 
в формуле
(1.4) получается 
р == 0,14/п'/:, по данным С. Ирмея [42] р = 0,045/п'/:, по дан-
ным Дж. Уорда [57} р = 0,55. Для реальных значений пористости эти предло-
жения приводят к близким результатам.
Влияние нелинейности закона фильтрации следует учитывать в том слу-
чае, если величина @аг соизмерима с единицей. Следовательно, при допустимой
погрешности в расчетах коэффициента фильтрации ё критическая скорость
фильтрации р, определяющая 
верхнюю 
границу 
применимости закона
Дарси, может быть получена из условия айкр == ё ИЛИ
ё& 
ё 
УЕ 
1.5
Т неннетие К 
— мннеренны. 
пооьннень. 
;о„)
УкреЗ 
д 
у 1/ т 
(1.5)
Соответственно, при ат ® 1 
закон фильтрации приобретает квадратичный
характер, 
соответствующий турбулентному режиму 
течения. 
Практически
его можно считать справедливым при скорости 0,;, определяемой из условий
1
ар, = о, ИЛИ
оу = т = 
— )/ 3 
(1.6)