водоема на участке поступления сточных вод, м. Некоторые задачи о диффузии растворенного в воде вещества могут решаться при использовании выведенного Караушевым /36/ уравнения турбулентной диффузии в сферических координатах . Уравнение приме- нимо в тех случаях, когда степень разбавления нало оненить на сравни- тельно небольшом расстоянии от оголовка сбросного сооружения, при этом последний находится на значительном расстоянии от берега в дос- таточно глубоком водоеме. Предполагается, что на участке выпуска течения слабые и неустойчивые по направлению и скорости. Принятые условия позволяют приближенно оценивать диффузию как одномер- ный пронесс с центральной симметрией и использовать сферические координаты с центром у сбросного оголовка. Особенностью данного случая, как и предыдущего, описываемого уравнением (3.12), являет- ся то, что значения концентрапии будут изменяться лишь в направлении радиуса г. Дифференциальное уравнение турбулентной диффузии в такой сис- теме координат можно получить на основании баланса вещества в час- ти шарового сектора. Учитывается перенос вещества в радиальном на- правлении и изменение его концентрации во времени. Указанное уравнение диффузии для неконсервативного вещества может быть представлено следующим образом: дв/д‹ = 0 22 в/дх? + (2 В)/т) д5/дт + К5 ‹ (3.14) где в0 = 0 - 0.„ /(4тпт), (3.15) п =1 — сов(4 /2). (3.16) Здесь у выражает плоский центральный угол шарового сектора. При выпуске сточных вод в середине вертикали ф = 2т и П,„ = 2. При вы- пуске у поверхности или у дна сточные воды распространяются в ви- де полусферы и соответственно ф = п, ат , = 1, Ряд исследователей в решениях о турбулентном перемещивании в качестве исходного уравнения использует уравнение диффузии, содер- жащее корреляционные моменты вида: 5% ,, 5% и Т. Д., где 8' \' д у — соответственно пульсационные значения ко&,центрации‚ продоль- нбй и вертикальной составляющих скорости. Это уравнение для раст- воренных веществ записывается так: 8 д оке _д__ с _Ё_ о @ бах СУ%) *оу СУу) б , ВУ =О. 617 64