Ксли 
преодолеть отлесительно небольшую оялу ©цепления воды,
то коду, находящуюся в обыкновенной капиллярной трубке, за исклю-
чепием той чабти воды, которая находится оченъ близко к стенкам,
можно заставить протекать по трубке. ли стодб воды в трубко имеет
высоту большую, чем высота. калиллярного поднятия, то веса. ЭТОГО.
столба, воды самого по свбе достаточно для того, чтобы заставить воду
двигаться. Но если трубка так. мала, что молекулярное притяжение
© стенок птростирается д9 се центра, т вся вола в трубке паходитея
од прямым могуществентым влиянтем молекулярного притяжения:
стенок, м! ее нельзя' заставить двитаться, пе преодолев этого притяже-
ния. ак, как давление, оказыгаемов на воду в Породах, ка правило
педостаточно велнко для того, чтобы преодолеть это притяженне, то
нода в пустотах такого малого размера, счутастся практически эикре-
иленной,
КЛАССИФИКАЦИЯ ПУСТОТ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ
МОЛЕКУЛЯРНОГО ПРИТЯЖЕНИЯ
з нредпдущего очевидно, что пустоти в породах соотпетстволто
е их размерами, от которых занлсят пределы влияння молекулярных
сил, можно_разделить_ма. три._класса: 
_ суперканиллярные, капилляр-=
ные м. субкапиллярные пустоты (25).
Суперкапиллярные пустоты настолько велики, что вода_не будет
заметно подниматься и удерживаться в них молекулярним прятяясе-
имемх (исключая мениск). 
Но пе существуст матоматически. точного
мредела, для размера пустот, при котором: ‘исклочено действие алг
лярности; более того, ‘величина калиллярного действия бывает раз-
лична. в зависимости от различной томпературы 
и минерализации:
воды, от раздичной степени чистоты поверхностей, ограмичивающих:
нустоты: в породе, и, согласно некоторнм_исследоателям, от разли-
чия минерального состава, пород, образующих эти поперхности.
Суперкапиллярные иустоты отличаются от меныших_пустот таке
тем, о размер их достаточен для того, чтобы: двитающаяея в них.
\ могла. иметь вихревые течения. Это отличие ‘такле неопредолей-
о; особенно пследетвие огромного разнообразия форм: мустот: и 
вслед-
ствие того, что возможность образования вихревых течений возрастает
© увеличением__скорости_поды. Кромо_того, шет_связи между _этих:
эвленнем 
н 
причинами, обусловливающими канлялярное лоднятие.
Даннэль (Оам!е, 26) считает, что максимальпый_днаметр. капилляр-
ой трубки, согласто закону движения тоды, рапеи приблизительно!
0,5 
мм, 
Этот предел ниже, чем получаемый на основамнии закона а-
эничлярного иодиятия, так как, согласто Формуле, приведеиной` 
ли
етр. 
50, пода действием каниллярности поднимается приблизительно.
ца 63 ме 
ов 
Чистой стоклянной трубке с 
таким - диаметром, — Коли:
ринять в0 внималие, 
что ‘юда, движется! очень медленто по поролам,
обладающих 
ммми_пустотами, то 
можно думать, 
что указаший.
предел. мошыне, чех’ ат следует и ло вакону движения воды. В луч-
ицем, 
случае это 
лишь грубое приближение,
‘Субкаинлляриые пустоты теоретически так малы, что притяжение
их стнок 
распростраллется на все пространство, занятое этими Пу-
илелазие, 
ШИредиолатаетея, что вода в этих пустотах так крепко улер-
з