Поток принимается полуограниченным по длине © периодиче-
ским граничным условием
2=
® (0, #) = @ чп —-
(0, 
) 
5п,°
и произвольным начальным условием.
Решение этой задачи будем искать, задавая @ в виде
Экё
= ® е-** в ® чрЁТ—Рх‚ 
(9.1)
где « и В — параметры, определяемые из дифференциального урав-
нения.
Подставляя выражения для всех членов в дифференциальное
уравнение (9.8) и приравнивая _ коэффициенты при 5 ф и 
_соз ф
получим уравнения, связывающие параметры решения а 
и 
В 
©
параметрами процесса:
Эе 
* 
2Ма
орт анн 
! 
(912а)
Эя 
* 
2М
Т(...‚ н );„__э...-в..._ ,ар 
(9126)
Для подбора величин с и В при решении прямой задачи можно,
выразив В из уравнения (9.126)
“еннВан)
ой 
13-7й 
(9.13)
а а.
тде
› 
е 
2Ма
аж-с, 
итео0, в 
‚
ба 
ба 
са
подставить затем это выражение в уравнение (9.12а), причем в
первом приближении 
величину 
В 
можно рассчитать, 
принимая
Частным случаем этого решения является решение аналогичной
задачи для гомогенной среды без учета теплоотдачи в кровле и
подошве пласта [23].
Предельное влияние нестационарности, обусловливаемой 
пе-
риодическим изменением температуры на границе потока, оцени-
вается расстояннем Хар, которое получается из уравнения (9.11),
если при х=-лир положить в нем амплитуду изменений температу-.
ры равной порогу чувствительности измерений температуры @др-
Тогда, принимая 6°==10° и 0==0,1°, получим
23° 
60 
4,6
Эана Ер
172