пласу — Карсону С по времени при
параметре преобразования. 
р= 
1/
Я 
в результате чего уравнение (7.16)
& 
# 
принимает вид
оС, 
д°С,
анн 
720 пиб, ох ОА 
(717)
^ 
при сохранении условий неразрыв-
ности на границе слоев.
Систему таких уравнений можно
Рис. 29. Узел электрической моде- — решить численным путем как одно-
лн для решения уравнения (7.1) 
— мерное уравнение типа теплопро-
по неявной разностной схеме 
водности с учетом члена, линейно
завнсящего от 
функщии; 
Пример
ехемы сеточной электрической модели для его реализации по не-
явной разностной схеме приведен на рис. 29, при сопротивлениях
ах 
Аг 
©
В 
= 
а) Ву= арр В, ба
(где ок— масштаб сопротивлений) 
и 
относительном потенцнале
й==сыС,, который должен удовлетворять заданным краевым усло-
виям. Соответственно, на концах сопротивлений В, задается отно-
сительный потенциал @, соответствующий значению @ на конец
предыдущего шага А/ причем в начальный момент значения @
задаются 
в 
соответствин 
с 
распределеннем 
краевого 
условия
С,(0, 2). При этом на концах операторных сопротивлений все вре-
мя поддерживаются значения 
@==0. Эффективное численное ре-
шение уравнения (7.17) получается также на миниЭВМ.
Аналитическое решение задачи_ переноса_в 
двуслойном пласте с учетом по-
перечного и конвективного переноса в обоих 
слоях Можно получить, применню
к уравненню (7.17) преобразование функции С» по Лапласу—-Карсону по коо)
динате х при_ парамтре преобразования _рк= |/хр, обозначив это преобразов
мне через С. Тогда уравнение (?17) преобразуется к виду
@с
трб-+-оуру 
(С—1) = р 
718
иоС + эр 
(С—1) — 0Ы 
248
Дая рассмагризаемой задачи это уравненне, должно „решатуся дря гранич-
пых условнях @С/42==0 при 2же—ту и 2== ь, Синцот= 
Сьт-о, \ЙСЙ2| 
ло
=РиСМЕ,
Вводя безразмерные параметры
' 
лхр + 01
= [1 + 
—Я ) 
ае ВЕЬЕ Чр
приведем уравнение (7.18) к виду
1 
ес
С - ер 
а”
Записав общее решение этого уравнения и найдя` произвольные постоянные
А. 
и В, из граничных условий, получим выражения изображений для каж-
дого слоя
са +
СнАач льь
134