пря А== ой0 ®,==г%у/тоВ. Из уравнения (6.21) получаем решение для гетероген-
ой 
модели © сосредогочениой _ еикостыю 
н 
ДМффузнонным 
переносом — (ри
а==0):
#= [г ба б 
*
(626)
тде функция Р, определяется согласно выражению (6.21) пря пу== й4/ (&ло) н
ав (-—и) / 
[31).
Аналогичное решение для гетерогенной среды с неограниченной
емкостью в диффузнонном переносе (&\==йз==0) получено В. Г. Ру-
мыниным [31]:
‚
& лг 0 вр ее () 
› = 0ы/(по И7
Следуя таким путем 
и используя решение (6.23), получаем
решение для модели с нербратимым распадом_(Noа==йз==0) :
с= ЁР,‚’ (, 6) ехр (’:Ту)% : 
(6.27)
Выряжеиие (6.24) дает стацнонарное распределение при {-со:
-[( 9)
Изменения краевых условий. При любом изменении
траничного условия и начальном нулевом условии решение получа-
ется по принципу суперпозиции при заменс реального графика гра-
ничного условия ступенчатым 
(рис. 23 а), причем для момента
эремени на 
<< (-< у имеем
—
с еа соР() -- ‘2_‘,‘ АсоР (Е — ё), 
(6.28).
где () 
— решениё фундаментальной задачи. 
В пределе 
— при
стремлении числа ступенек к бесконечности 
— выражение 
(6.28)
‘обращается в интеграл Дюамеля.
'Для гетерогенной среды с сосредоточенной и` неограниченной
емкостями без учета диффузнонного переноса исходные дифферен-
цнальные уравнения имеют первый порядок, что позволяет учесть
неравномерное начальное условие по принципу суперпозиции. На-
пример, для гетерогенной среды со сосредоточенной емкостью_ре-
шение фундаментальной задачи (6.21) записывается при со==сопе!
так; с==с°-+-(со—со) 1 
() ) ].
Дая ступенчатого графика начального распределения величины
с (см. рис. 23,6) решение по принципу суперпозиции имеет Вид
е= еч(а 
— @) П — Р( 9) + оа— 
х
х1 -, С- 
ч 
я—%))
где л— число дополнительных ступеней в графике со(1); т; и : —
значения т и п) при /== 
,.
1