тде д гг — расход ограниченного с 
двух сторон потока влаги на глубине 5
в момент времени 
#; 
дп/о,г‚: — расход 
полуограниченного потока влаги на
той же глубине и в тот же момент времени;
ее "1-ге 
5; Д= (+ — ег? )) 1 — 0,565с7**;
_ 
од = 
. у 2Е.
$= 
М 
М == эу 
эу
| 
1
п = М, ет? ) —- у ег? ; 7»:_"’2]/25; 
Ко = д
Вычислив таким же путем по (У.18) значение б при з == (, т.е. 
б/,,
2
получим возможность определить безразмерный влагоперенос в сечении ;
по формуле
У о, г 
до, г, ср 
1 
( 5
— 
‚ 
— 
э 
2› 
%Ё —- == ( 
— 
РО) 
У.19
;1 
Уо, 0 
Чо, 0, ср 
эё 
о›Ф 
Р 
1 
› 
’ 
( 
)
где И, 
‚› У., ‚ — суммарные 
объемы влаги, передвигающейся в ограниченном
потоке за время #, соответственно в сечениях 2 5> (, д == () под влиянием диф-
фузивности и термодиффузивности; до,г,ср» 
Фо, о.ср — Ссредние 
расходы того
же потока влаги соответственно в сечениях 
5; и 5 = 0; 
С, — безразмерный
объем передвигающейся влаги в полуограниченном потоке, определяемый по
формуле (У.17);
1+ба„ — Чп/о 2, Ё
1_{_ баг 
(]0‚ 2› Ё
Остальные обозначения прежние.
Получив по (У.19) уточненное значение бевзразмерного расхода влаги 6.
для ограниченного потока, подставляем его в (У.16) вместо 6..
Использование граничных условий второго рода
Эти условия очень часты в практике и заключаются в задании па дневной
поверхпости (точнее, в сечении д == () постоянного во времени расхода потока
влаги, Т. е. 
д@у, ; — Ссоп5!.
Вместе с этим имеет вместо Аду, о 
== @и о— (, 
== СоП8!, где @уу, 
— 
также
постоянный во времени естественный расход потока влаги в начальном сече-
нии 5 == (0 при # = 0, Аду, о — приращение расхода потока влаги в начальном
сечении при # >> 0. При этом расход потока влаги при # = О и ; = () изменяется
мгновеино.
При движении влаги вниз, как и прежде, расход фу считается положи-
тельным, при движении вверх — отрицательным.
При краевых условиях
1>>0, 
В %ЁУ——ЪАЧИ›‚ о == (, где Адуу, о = соп5;
АЙ
{=>0, 
п==оо, 'АНО );
дё
{:== 0, 
лИ = 0
136