По Б. В. Дерягину и М. К. Мельниковой (1950 г.), термокапиллярный
поток пропорционален квадрату толщины пленки А?, а термоосмотический —
толщине пленки Й. Оба эти потока направлены в разные стороны. Направление
результирующей их будет зависеть от величины Й, т. е. от влажности. При малой
влажности поток нпаправлен к горячему концу капилляра, при большой —
к холодному.
Наши работы (1972) по анализу динамики влаги в зоне аэрации (см. далее)
показали, что под влиянием градиента влажности (когда имеет место молеку-
лярно-диффузивный механизм) могут возникать движения влаги от глубин
с меньшей влажностью к глубинам с большей влажностью пород. Причиной
этого является неоднородное строение грунта или почв в отношении распреде-
ления 
в 
нем микро- и макропор.
По-видимому, в микропорах при молекулярно-диффузивном влагопере-
носе движение влаги, как обычно, направлено от`более влажных к менее влал:-
ным частям грунта, а в макропорах — от менее открытых частей пор или кана-
лов (на глубине) к более открытым частям пор или более широким каналам
(около поверхности).
Основные уравнения влагопереноса и их решение
В теории влагопереноса широко применяется закон Дарси для выражения`
расхода передвигающейся влаги в ненасыщенной зоне. На основании этого.
закона имеем:
ат== бо (Э 1), 
(У:1)
тде фдуу — расход влаги через единицу поперечного сечения грунта за едипницу
времени, м/сут; Куу — коэффициент влагопроводности, зависящий от влажности'
грунта, м/сут; \ — отрицательный потенциал влажности или капиллярный
‚потендиал, м; 
& — координата направления вниз, отсчитываемая от поверх-
ности земли, м.
Ж. Вашоуд (1967 г.) для случаев наклонного к вертикали движсния влаги
учитывает угол между вектором скорости и вертикалью @. Поэтому вместо
(У.1) будет действительно
@уу = — уу (-Ё)_—[—созос). 
(У.2)
где @ — угол между направлением потока и вертикальной осью; } — капил-
лярный потенциал, убывающий в направлении 4.
Так как капиллярный потендиал в общем виде является функцией влаж-
ности и температуры, а коэффициент влагопроводности зависит также от влажк-
ности и соответствующего ему потенциала, то более делесообразно вначале:
рассмотреть составляющие, например, для вертикального потока влаги.
Основываясь на феноменологической термодинамике необратимых прецес--
сов, согласно которой влага в ненасыщенной зоне рассматривается как непре-
рывная среда, можно написать для расхода (или плотности потока) влаги,
передвигающейся по вертикали через единиду площади сечения, выражение:
в виде
, оТ
@у == —Вуу 
—р — Эв—р - Вт, м/сут, 
(У.3)
130