вод от точечного источника, выраженный в радиамах; при.сбросе
у берега ф==л, при выпуске вдали от берсга ф=2.
Выражение (2) можно получить из 
уравиений 
турбулентной
дифф}_і"" записанного в прямоугольных координатах, если пред-
ставить его в виде
= Эм 
- 
Увгай 
5 -в 
®)
ш
Преобразуем оператор Лапласа У и стай по формулам
(г
©
«га в == 
(6)
дг 
уе°
Учтем, что из всех составляющих скорости 
в 
рассматриваемых
условиях большей нуля будет только радиальная скорость, опре-
деляемая из условия неразрывности уравнением
! 
©
= тр 
()
После подстановки выражений (5)—(7) в формулу (4) получим
уравнение (2). Граничные 
и 
начальные 
условия 
записываются
в виде
=^ Яг-к та 0, 
®
(©)
Неявная 
раслетная 
схема 
численного 
решения 
уравнения 
(2)
с краевыми условиями (8), (9), предложенная в [4], позволяет рас-
считать изменяющесся 
во 
времени 
поле 
концентрации 
загряз-
няющего вещества в водоеме. При стационарном сбросе сточных
вод область распространения загрязияющего вещества, характери-
зующегося коэффициентом &,<<0, через некоторое время стабили-
зируется. Стационарное 
поле 
концентрации 
описывастся 
урав-
нением
К
(10)
для которого получено [4] аналитическое решение, удовлетворяю-
щее граничным условиям (8). Это решение имеет вид
()
К‚(?ь)й функция Бесссля. В упомянутой
уже работе [4] приве'цспа номограмма, позволяющая определить
125