мы 
Моеь
ряда обильных осадками лет) на конце короткого ледника
уже сказался, а на более длинном 
— не успел: мощная «ле-
°. дяная волна» на Лаке (в момент его исследования) находи-
лась еще где-то на 
полпути до конца ледника.
Стремительное наступание ледника Блэк-Рэпидс, описан-
ное в $ 122, Р. Флинт (ЕПп{, 1957, стр. 23) объясняет обиль-
ными снегопадами 1929—1932 гг. в фирновой области лед:
ника: на конце ледника, отстоящем от его начала на 16 км,
увеличение 
питания 
сказалось 
через 
7 лет 
(1936). Вне-
запным притоком питания (в форме мощных лавин) объяс-
няют и образование феноменального ледника Кутиах (см.
$ 122).
Гляциологи, однако, давно обратили внимание на то, что
изменения режима аккумуляции распространяются вниз по
‚ леднику быстрее, чем движется лёд. По Р. Шарпу ($бБагр,
1954, стр. 832), когда аккумуляция в фирновой области воз-
растает, возникают волны увеличенной мощности, или Вол-
ны вспучивания (мауез оЁ нитесзсепсе), которые движутся
° ВниЗ по леднинку независимо от 
нормального движения пос-
леднего и в 3—8 раз быстрее, чем при помощи этого нор-
мального движения вещество могло бы быть перенесено от
фирнового бассейна к концу ледника. 
В 1946 г. заметили
увеличение толщины льда в истоках ледника Нисквалли (го-
ра Рейнир в США) 
и стали ежегодно измерять продвиже-
ние фронта вспучивания: скорость его в верхней части лед-
ника оказалась 213 м/год, т. е. вдвое быстрее дви‚ьения по-
верхностных слоев 
льда.
Возникновение и распространение подобных волн Р. Тарр (Тагг, 1910)
назвал ледниковым паводком (\0е в1ас1ег Поой). 
Попытки 
математиче-
ского обоснования теории ледникового паводка или кинематических волн
на лёедниках принадлежат Л. Марки 
(МагсЫ, 1911), Вэртману (\\еег!-
тап, 1958), Д. Наю (Noуе, 
1958, 1958в), Л. Ллибутри (1Бои{гу, 1958г).
Кинематическая волна не связана 
с переносом вещества: она пред-
ставляет 
собой процесс распространения некоторого возмущения 
(изме-
нения состояния) в какой-нибудь среде со скоростью, отличной от скорос-
ти движения самой среды. Согласно Д. Наю (МNoуе, 1960), скорость с рас-
пространения кинематических волн на ледниках определяется уравнением:
с= п) (0, - Ид 
(п ),
где п==3—4, т=(п+1) :9, С, — скорость движения поверхностных слоев
льда, в— скорость скольжения ледника по ложу.
На режим ледников должен воздействовать 
не 
только
климат их фирновых областей, но и климат тех районов, ку-
да спускаются ледниковые языки. 
Стало быть, вторым ос-
новным фактором, регулирующим поведение ледников, бу-
дут изменения 
режима 
абляции.
Заранее можно предугадать, что соотношення между аб-
ляцией и притоком льда из фирнового бассейна 
не очень
простые,
351