ко корню лятой или шестой степени из аккумуляции. Это зна-
чит, что высота поверхности щита над его ложем мало чувст-`
вительна даже к продолжительным изменениям аккумуляции,
и, стало быть, вычисление формы равновесия щита можно
производить 
без знания величины 
аккумуляции.
Скорость о направленного наружу (от центра к перифе-
' рии) движения столба льда, отстоящего от центра щита на
расстояние /, равна:
а — А
0 == — — == — —
@ 
Н,
я 
@А
где А 
= у ©есть скорость аккумуляции льда на поверхности
щита, предполагаемая 
тпостоянной для всего щита, Н, 
—
мощность щита в данной точке.
Например, если А = 30 см/год, /==450 км, Н, 
= 
1370 м, тогда
о= 100 м/год (КоЫм, 1955).
Если движение ледника целиком состоит из его скольже-
ния по ложу (т. е. скорость с глубиною не меняется), тогда,
согласно Вэртману:
и= 
()
= 
() 
,
где (/ — скорость постулательного движения льда, 
т — на-
пряжение сдвига на лёедниковом ложе, В — мера шерохова-
тости ложа 
и те=2.
Полезно помнить, что т==06 5 @ (где 
6 — объемный вес
льда, — угол наклона поверхности ледника) и что в каждой
данной точке ледника (/=4:й, следовательно, д=(.й (где
д — расход льда, т. е. объем льда, проходящий через данную
точку на единицу ширины в единицу времени, и Й — мощ-
ность ледника).
Э. Оровен и Хилл рассмотрели квазистатическое равнове- °
сие ледникового щита, лежащего на горизонтальном ложе,
для случая, когда ледниковый щит сильно вытянут в горизон-
тальном направлении, так что пластическое растекание про-
исходит в другом горизонтальном направлении (под прямы-
ми углами к первому). В таком лёдниковом щите каждая
половина теоретического профиля поверхности в направлении
течения образует приблизительно часть параболы. Уравнение
таково: 
_
}1 — 1/2]10)6 ‚
где й — высота поверхности на расстоянии х от ближайше-
го из двух краев, Л, 
= 
-° . Если < =1 бару, то Л, =11,3 м, и
Р8 
_
258