В случае равновесия этому трению будет противостоять
Т, равная весу, умноженному на $ а. При этом полагаем
ввиду малости 
@, что ш а =10 о= 7; вес = 5- 1 6 (где 5 —
площадь живого сечения, 
6— вес единицы объема льда).
В условиях равновесия (т. е. на пределе, с которого начи-
нается скольжение льда)
Т = Е,; 
‚
$.
7:с== 
— - Г.
` 
р
Отношение $ :р=й есть средний гидравлический радиус
(отношение площади сечения ледника к «смоченному» пери-
метру). Выражая давление с при помощи отвечающей этому
давлению мощности 71 льда, получим (в м):
ВЕ = /т ‚ отсюда : = —;];— т.
Эта формула есть общая формула движения ледников, так
как она дает уклон, при котором происходит скольжение, в
зависимости от гидравлического радиуса, 
раздавливающего
лед давления (выраженного в мощности льда, отвечающей
такому давлению) и от коэффициента трения.
Для ледников, у которых их ширина очень велика по срав-
нению с их толщиною е (например, для некоторых полярных),
К =е,
и тогда общая формула приобретает вид:
её = /т.
Для 
ледников 
существует 
предельный — (критический)
уклон {, по достижении которого ледник начинает скользить.
Если этот уклон не достигнут 
— ледник движется исключи-
тельно как текучая масса под действием силы тяжести, пре-
одолевая внутреннее трение. В этом случае придонная ско-
рость равна нулю.
Р. Кёхлин вывел также уравнение скорости движения 
0,
на поверхности ледника в зависимости от придонной скоро-
сти о, уклона { и гидравлического радиуса &:
$
о, == 00 - —р 
В.
2
Если скольжение ледника по его ложу отсутствует (т. е.
ос==0), тогда 
— 
'
$
= — 
{е?
0% = 
2ц1е. 
Ва
\
240