1) собственный вес параллелепипеда, вернее, его составляющая в на>
правлении положительных х-ов:
& :р-5!п а-ах 
- ау - а2,
где: @ — угол, образованный 
осью 
Ох 
с 
горизонтальной 
плоскостью,
д — ускорение силы тяжести, 
р—- плотность льда;
2) давление льда на грани параллелепипеда АВЕБ и ЭОСНС; равно-
денствующая давлений на эти грани составляет
*
др
— —- 4йх:йу:аг,
дх
где р -— 
давление в О на единицу поверхности в направлении Ох на пло-
скости, параллельной уОг;
3) силы, касательные к граням параллелепипеда и обусловливающие
разность скоростей движения этих граней. Так как грани, названные в
предыдущем абзаце, этим силам не подвержены, то касательные силы рас-
сматриваются лишь для граней ВССЕ, АВДЕН, АВСО и ЕЕНС.
Общее уравнение движения ледника, выведенное А. Одзном (Оат,
1889, стр. 41), имеет вид
1 
др
8іПа——Е*$+К(
д°о 
д% \
22 ооа ) —°
Е
Здесь @ — скорость движения льда в точке О, а К== — , где Ё — коэф-
&р
фициент внутреннего трения льда.
Уравнение справедливо для всех точек ледника, но его можно инте-
грировать, только установив граничные условия. Автор определяет эти
условия и, опираясь на них, выводит формулу скорости льда в любой точ-
ке канала. Однако формула (стр. 51) получилась настолько громоздкой,
что А. Одэн вынужден был пойти по пути внесения в анализ дальнейших
упрощающих предположений, которые, на 
наш взгляд, в 
конце концов
обесценили 
возможность приложения его результатов к реальным 
лед-
никам.
Большая заслуга А. Одэна в том, что он обратил внимание на роль
продольного давления в механизме движения ледников.
Из более новых теорий отметим теорию, которую разрабо-
тал Карло Сомилиана (ЗопиеПапа, 1921) и усовершенствовал
Макс Лагалли (БаваПу, 1929, 1930, 1932, 1933). Оба они рас-
сматривают лед как жидкость с постоянной вязкостью. Следо-
вательно, скорость течения должна быть прямо пропорцио-
нальна приложенному усилию, а кривая распределения ско-
ростей в леднике по вертикали должна иметь форму параболы.
Скорость движения вблизи ложа близка к нулю.
Исследуется равномерное стационарное движение ледника
в цилиндрическом канале произвольного поперечного сечения.
Все линии течения суть прямые, параллельные оси цилиндра.
Скорость на каждой линии течения постоянна. Абляция и ак-
кумуляция не принимаются во внимание. Поверхность ледни-
ка плоская, уклон поверхности ледника и ложа однообразный
и одинаковый, ширина ледника значительно больше его тол-
щины. Речь идет о таком движении, какое свойственно языку
большого долинного ледника вблизи фирновой линии.
236