- 
° 
ъ 
й 
." '0"....
о... 
*
° 
._о 
°
..° 
9Ф о « Фо т оь
Рис. 69. Ледник при быстром скольжении по своёму ложу опирается
только на вершины неровностей ложа (по Л. Ллибутри).
Наверху 
— деталь контакта ледника 
с 
вёрхушкой выступа ложа
ческого и динамического трения может объяснить наблюдае-
мое во многих долинных ледниках движение толчками (раг
зассайе5) (1958в).
„ 
У ледниковых покровов с отрицательными температурами
-основание приморожено к ложу, и скорости их движения за-
висят от законов течения лЬда и влияющих на это течение
`факторов (мощность льда, уклоны). Но в тех долинных и вы-
‘водных ледниках, которые, по крайней мере в 
придонных
слоях, находятся на точке плавления, появляется и скольже-
ние по ложу.
По мнению Л. Ллибутри (ТАЮбошгу, 1959) теория Вэртма-
‚на неудовлетворительна: 1) она имеет дело только с квази-
‘статическим трением, 
при 
котором скольжение составляет
`всего несколько метров в год; 2) представление о неровностях
ложа в форме кубиков крайне схематично; З) не предусмот-
‘рен третий возможный механизм скольжения.
° Неровности ледникового ложа Л. Ллибутри представляет
‘в виде поперечных желобов, в связи с чём продольный про-
„филь ложа выглядит как синусоида. Степень шероховатости г
"ледникового ложа равна а: ^ , где а — средняя высота неров-
‘ностей ложа, .?х——среднее расстояние между неровностями
ідля сравнения: у речного ложа г порядка 0,05).
Л. Ллибутри рассмотрел оба процесса Вэртмана по отно-
`шению к’ложу с синусоидальным продольным профилем. Он
выяснил также возможность и третьего механизма скольжения.
‚-Дело в том, что нормальное (перпендикулярное) давление
на дистальную (обращенную. вниз по.- течению) сторону неров-
в
нн
С#30