* -- --
”-!_-.._
\
ы 
} 
р 
л
Юю3 0% 0' 1
10 /0* 93
6 см
Рис. 67. Зависимость между лога-
рифмами — скорости — скольжения
ледника и логарифмами размерэзв
неровностей — ледникового 
— ложа
(по Вэртману):
кривая 
/ — скорости. — обусловленные
таяннем 
льда 
под 
давлением; 
кривая
2 —с корости, обусловленные коицентра-
цией давлений
теплоту. 
Энергия, 
необходимая
для 
поддержания 
этого 
цикла,
доставляется 
работой 
сдвига 
Во
льду в основании ледника. Общее
количество 
энергии, 
превращаю-
щейся в теплоту цна дне ледника
в 
единицу — времени 
на 
единицу
площади, равно $т, где $ — ско-
рость скольжения. — Это количе-
ство 
энергин 
может 
расплавить
объем льда равный
` 
бт
/Но 
'
тде Н — теплота плавления, р—
плотность 
льда, 
/ — множитель
для — перевода — единиц тепла 
В
единицы 
эЭнергии. 
Для 
ледника,
скользящего 
со 
скоростью — 40
м/год, типичная величина, доста-
точная, чтобы выделенное у дна
тепло могло расплавить 
1 
см® во-
ды в 1 год на 1 см? площади, по-
лучается при т==10% дин/см?.
Поскольку у дна ледника про-
исходит самостоятельное 
образо-
\_/"\/ вание тепла, лед здесь может на-
ходитьсЯя на точке плавления да-
же и тогда, когда на поверхности
— 
° 
ледника температура значительно
ниже температуры, 
необходимой
для того, чтобы лед в придонных
частях таял. 
Но’это будет лишь
при условии, что тепло, возникаю-
щее 
в основании 
ледника, 
равно
или больше тепла, уходящего 
от
дна 
к 
поверхности.
Если Г, — температура 
днев-
НОЙ 
поверхности ледника, 
а Т —
точка плавления при данном дав-
лении на нижней поверхности дед-
ника и если движение льда В леднике почти параллельно ложу, тогда ме-
ханизм таяния под давлением действует при условии:
Т -- Т, 
< 5:а/1р,
где 4 — мощность ледника, Э— коэффициент теплопроводности. Если же
Т—Т,>5$ <а[10, то ледник не может скользить, так как тепла в придои-
ных слоях недостаточно для доведения льда до точки плавления при дан-
ном давлении. При $==40 м/год и 4==100 м нижний предел значения Т.
когда скольжение еще может иметь место, равен — 6° (а с учетом тепла
геотермического потока Г, может быть и несколько нИже 
— до — 9°).
Скорость скольжения ледника по ложу, изображенному на рис. 66,
равна объему льда, растаявшего в единицу времени на фронте выступа,
деленному на 
площадь поперечного 
сечения 
выступа 
(\Меегтап, 
1957,
стр. 36). Скорость скольжения дается уравиением:
2
«Ср 
д 
@
ЗНРЬ 
Ь2 
. 
. 
2 
ка .' 
ва
228 
' 
| 
-
/\/\
`\___/-—\_/“
Рис. 68. Линии течения льда на лед-
никовом 
ложе 
вокруг 
препятствий
(по Вэртману)
Зрт 
==