Масса льда ©,, проходящего в единицу времени ( год) че-
рез данное поперечное сечение в области аккумуляции, равна:
Х
@, = | НахХ (0 <Х 
< ). 
(6
е
Для соблюдения равновесия количество льда, проходящее
за год через поперечное сечение, должно быть равно годовой
суммарной чистсй аккумуляции выше этого поперечного се-
чения, осредненной за несколько лёт. Это основное уравнение
(6) прилагается к любой плещади между подгорной трещиной
и фирновой линией (т. е. между Х=О и Х= 
А
В области абляции масса льда ©», проходящего через дан-
ное поперечное сечение, равна:
Х
/ 
@=@мNoЪМХ(А<Х<Ы. 
(7)
А
Здесь ©* — количество льда, проходящее за год через по-
перечное сечение на фирновой границе 
(как отмечал еще
Рейд, на фирновой линии оно больше, чем в любой другой
точке ледника), а определенный интеграл в правой части
уравнения представляет общую величину потери льда от аб-
ляции между точками А и Х.
Уравнения (3), (6) и (7) являются основными уравнения-
ми, определяющими равновесие 
(стационарность) 
ледника.
Последние две формулы, кстати, указывают на значение по-
ложения фирновой линии для определения размеров и пове-
дения ледника.
Численное 
решение 
полученных 
выше 
уравнений 
дает
обычно приближенные результаты, так как и форма реальных
ледников, 
и 
прсцессы аккумуляции снега, 
и 
распределение
скоростей абляции отличаются большой сложностью. Однако
для некоторых идеализированных форм ледников можно по-
лучить и весьма точное решение. Л. Нильсен дает решения
для 8 таких идеальных форм.
82. Трещины на леднике. Во время движения в леднике
возникают напряжения, приводящие к образованию трещин
(ораМеп, сгема$5е5, сгасК$, исп. вг1е{аз), т. е. вертикальных
разломов.
Боковые трещины получаются в результате различия ско-
ростей между осевой и боковой частями ледника (из—за тре-
ния склонов долины или нунатаков), вследствие чего нёкото-
рый участок А (рис. 64) на леднике займет положение А',
поле а сместится в а! и линия ху вытянется в линию х'у!. Если
растяжение при этом велико, то во льду происходит разрыв.
220