‘обильной аккумуляции снега в небольших фирновых бассей-
нах (все наступающие ледники); если ледяные массы выте-
кают из обширных фирновых бассейнов через узкие выводные
жаналы 
(многие 
гренландские 
ледники) 
(РШеулпзег, 1958).
80. Кинематическая теория движения стационарного лед-
ника. 
Геометрическая сторона движения долинного ледника
освещается тесрией, авторами которсй. независимо друг от
друга, являются. Гарри Филдинг Рейд (Ке!4, 1896) и Себасть-
ян Финстервальдер (1897). Теория предполагает, что лед не-
<жимаем, плотность его постоянна, движение непрерывно, а
ледник стационарен, т. е. размеры его не меняются.
Если в таком леднике рассматривать расход льда через
два поперечных сечения, то, очевидно, количество льда, про-
текающее через нижнее сечение, должно быть равно количе-
<ству льда, прошедшему через верхнее сечение минус стаявший
лед (если это происходит в области абляции) или плюс нако-
пившийся лед (если это происходит в области аккумуляции).
Имеется в виду стаивание или накопление на пространстве
между обоими сечениями. Наибольший расход приурочен к
поперечнсму сечению 
в 
области 
фирновой линии. Отсюда
вверх и вниз по леднику расход. а вместе с ним и скорость
движения льда уменьшаются. Условие стационарности (неиз-
менности объема ледника) требует, чтобы в верхней части
ледника (где происходит аккумуляция снега) скорость дви-
жения имела компоненту, направленную книзу (в сторону дна
лелника), а в нижней части, где происходит таяние, компо-
ненту, направленную кверху (в сторону поверхности ледника).
На фирновой линии, где баланс вещрства нулевой, движение
должно быть параллельно лежу ледника.
Г. 
Рейд 
и 
С. 
Финстервальдер 
попытались 
приложить
для 
объяснения 
особенностей 
движения 
ледника 
законы,
управляющие 
установившимся 
и 
постоянным — течением
жилкости.
Установившимся (стационарным) называют течение, неиз-
меннсе по величине и направлению; постоянство же его за-
ключается 
в 
том, 
что 
смежные 
частицы 
всегда 
остаются
смежными, т. е. не могут перемещаться изнутри к стенкам
трубы или от стенок внутрь трубы. При наличии в трубе про-
извольнсй 
формы 
стационарного 
и 
постоянного 
течения
жидкости, линии течения или тока (Ипез оЁ Ном, 51геат-Ппез5,
$1гбтИп!е, Пепез @’ёсощШетеп!) 
совпадают с траекториями
ютдельных частиц, и все течение можно себе представить как
связную систему линий тока. нигде друг с другом не пересе-
кающихся (рис. 59). Через каждое поперечное сечение такой
трубы в единицу времени будет протекать одинаковое коли-
чество жидкости, и прсизведение из скорости на поперечное
<сечение будет величиной постоянной.
213