ка, унося с собою содержащееся в них тепло. Тогда прогре-
вается лишь очень небольшая часть деятельного слоя, что не
может оказать заметного влияния на тепловое состояние всей
массы льда (Авсюк, 1955).
На всей поверхности нашей планеты непрерывно круглый
год из земной коры кверху идет поток земного тепла.
Величину 
его 
и 
эффективность 
определяли 
по-разному.
М. Лагалли (ГаваПу, 1933, стр. 76) считал, что поток тепла
составляет 78,6 кал/см? в год и способен за это время распла-
вить в основании ледника слой льда толщиною в 
1 см, если
только тепло не пойдет на повышение температуры вышеле-
жащих масс льда. Г. А. Авсюк (1956, стр 92) и Е. Н. Цыкин
(1960) оценивают геотермический поток`в 50—60 кал/см? в
год: это может вызвать таяние слоя около 0,5 см/год, но су-
щественного влияния на температуру ледника не оказывает.
Впрочем, последнее справедливо лишь 
для 
ледников, 
вся
толща которых прогрета до точки плавления льда: в них вер-
тикальный температурный градиент таков, что земное тепло
не может распространяться сквозь ледник к его поверхности.
Но в лёедниках с отрицательной температурой во всем теле
градиент температуры позволяет земному теплу перемещать-
ся вверх и, стало быть, влиять на тепловое состояние внут-
ренних частей ледника ($Пагр, 1960).
По последним измерениям*, поток тепла через земную по-
верхность наружу составляет в среднем 50 эргов на 1 см?/сек.
Так как 
1 эрг=2,39х 10-—% калорий, то указанная величина
равна примерно 37,5 кал/см? в год, или 0,0 000 012 кал/см*сек.
После того как тепло, излучаемое ложем, нагреет подош-
ву ледника до точки плавления, передача тепла от земли
кверху через изотермический лёд теплопроводностью станег
невозможной. А если тает еще и поверхность ледника, то
вокруг всего его тела (и снизу, и сверху} образуется тепло-
вой барьер (Пеа{ Багг!ег): тепло может лишь уходить из лед-
ника, но не поступать в него (5!епетапп, 1958).
Однако концепция теплового барьера несколько условна, так как пере-
нос земного тёепла кверху осуществляется не 
только теплопроводностью.
Д. Фишер (Р15рег, 1955, стр. 588) считает, Что х граммов льда, имеющего
температуру плавления и лежащего против истоЧника тепла (ложе ледни-
ка), поглотит 77 х калорий** на таяние, не меняя своей температуры. Та-
лая холодная вода поднимается во льду кверху по капиллярам. Она пере-
ходит при этом в горизонт меньшего давления, вследствие чего оказывает-
ся здесь чересчур холодной, чтобы остаться в жидком виде, и замерзает,
выделяя 77 
х калорий. Выделенное тепло плавит окружающий лед, талая
вода опять поднимается по капиллярам, вновь замерзает с освобождением
тепла и Т. д. В леднике, находящемся при температуре плавления, процесс
может распространиться от основания ледника до самой его дневной по-
* Лоигпа! о СеорБуз1са! Везеагс|, Уо!. 64, No 11, 1959, р. 1968.
** Следовало бы: 80 х. 
— С. К.
` 166