Рис. 37
этом надо знать скорость распространения упругих колебаний
во льду. 
‚
Поясним общую идею метода схемой (рис. 37). Пусть в
точке О — 'источник упругих волн (взрыв), в точке Е — приём-
ник упругих волн 
(геофон, сейсмограф); 
ОБ — расстояние
между источником и приемником. Изобразим распространение
волн лучами, т. ©. линиями, вдоль которых распространяется
волновое состояние. В однородной изотропной среде лучи бу-
дут прямыми. 
_
Если аб — поверхность ледника, са — его скалистое ложе,
о, — скорость волн во льду, » — скорость волн в породах ло-
жа (причем 01<0з), то получаем три типа лучей: луч ОЕ —
прямой, луч ОСЕ — отраженный от раздела двух разных сред
‚(при этом угол падения равен углу отражения), луч ОММЕ —
преломленный. Так как всё лучи выходят из точки О одновре-
‘менно, то, очевидно, в точку ЕЁ они придут неодновременно.
При сейсмозондировании ледников чаще всего пользуют-
ся отраженными волнами. Если бы лед был однороден, а источ-
ник упругих волн и их приемник находились 
бы в одной точке,
мощность ледника была бы равна половине произведения ско-
рости волны на время ее пробега. На практике дело обстоит
сложнее. Как видно из рис. 37, источник упругой волны (О)
и приемник (Е) — не в одной и той же точке. Кроме того, лед
не вполне однороден (в нем в разных местах может быть раз-
ная температура, разная ориентировка кристаллов, попадают-
ся полости и трещины), поверхность ледника и поверхность
его ложа не параллельны и т. д. Но эти отклонения от идеаль-
ных условий при значительных мощностях льда дают весьма
небольшие ощшибки (обычно их все же оценивают и по возмож-
ности устраняют).
Пусть ОЕ =г, мощность ледника НС =Л, а # — 
время от мо-
‘мента взрыва до момента прихода отраженной волны к гео-
фону. Тогда
ОС -- СЕ
’
Ё
Э1
145