Тачкова, 19606, стр. 153). Новейшие исследования приводят
к заключению, что лед не имеет постоянной вязкости 
и Ко-
эффициент вязкости льда 
— это не константа, а величина пе-
ременная, зависящая 
от 
температуры, давления 
и 
структу-
ры льда.
6. Движущийся лед испытывает не только внутреннее, но
и внешнее 
трение, 
при изучении которого пользуются
соотношением:
Р"_:./:М:
где Ё — 
сила трения, М — нормальная (перпендикулярная)
прижимающая сила, / — коэффициент трения при скольже-
нии, т. е. отношение Р к М. Сила Ё по направлению всегда
противоположна скорости тела при его движении.
Пусть кубик льда А весом @ лежит на плоскости В, на-
клоненной к горизонту под углом @® 
(рис. 8). Лед будет в рав-
новесии при
а:5та = Р,,
где Ё, — сила трения, приложенная к А. Согласно формуле
и рисунку, имеем:
Р, 
= Е, = }.No = ]. всоба.
Очевидно, что при @51 @ = Ё , получим
7 = 1а = 10Ф.
Здесь ф — угол трения; тангенс этого угла по величине равен
коэффициенту трения /. Из формулы видно, что скольжение
льда вниз по наклонной плоскости под действием его собст-
венного веса произойдет при 
@ =$, иначе говоря, при угле
наклона @, который равен углу трения в состоянии покоя.
Конечно, условия скольжения ледника по его ложу слож-
нее, чем это представлено выше. К этому вопросу мы вернем-
ся при рассмотрении теорий движения ледников.
27. О пластических деформациях льда. Если твердое Те-
ло подвергать действию постепенно 
нарастающих 
внешних
сил, то в его поведении можно выделить три стадии, последо-
вательно сменяющие одна другую:
1) стадию упругости, при которой деформация тела, выз-
ванная внешним усилием, 
исчезает после устранения этого
усилия;
2) стадию пластичности (от греч. р!азНКоз 
— годный для
лепной работы); тело после прекращения действия на него
постоянной силы само не возвращается полностью к своему
исходному виду (т. е. имеется остаточная деформация), но
при этом целостность (сплошность) тела не нарушена;
50