ременную ширину, уравнение деформации после 
подстановки
в нег о выражения расхода наносов становится неоднородным.
Занимаясь 
его интегрированием, мы в целях общности не бу-
дем с
расхо
вязывать решение с какой-нибудь определенной формулой
да наносов или с какой-нибудь определенной структурой
формулы, 
а 
воспользуемся . функциональным 
соотношением
(22.5), условившись лишь, что рассмотренный в п. 22.3 случай
д: 7/ Н] () не имеет места. Производная от удельного расхода
нанос
У]
произ
(22.3
д2 _
д
Ес
д7
ов по длине потока при этом напишется
—- 
даз _ дд» д0 
дд дН
оГ —- о0 
@Г ОбОН @Г° 
(22.17)
›авнение неразрывности (22.2) позволяет исключить отсюда
водную дИ/д1, в результате чего уравнение деформации
принимает следующий вид:
л 
0/ дд: — -ддз\ -дН 
' { ,, да 
1 
ав
Т 1е [(“г? д0 — дн)_дТ“"\и д0 —‘78)’3— ай ] 
(22.18)
‘ли 
свободная 
поверхность 
потока — фиксирована, — то
{ == — ОН(о% и уравнение переписывается окончательно так:
8н ) 
Ё'д‹„_даз)дн__
0Ё 
1—5(Н д0 
оН ) 9г °°
1 
да 
1 
ав 
.
=— 
т 
0 96 — 4) в а 
‚ @2.19)
Зависимой переменной в этом неоднородном квазилинейном
уравнении является средняя глубина живого сечения Н. Ширина
В игр ает роль переменного параметра. Расход воды постоянный.
Обозначив множитель при производной дН/д! через 
@,, а пра-
вую насть уравнения (22.19) через @», можем, следовательно,
написать
Составим в этих обозначениях эквивалентную 
уравнению
(22.19) систему характеристических уравнений
а 
й 
ан
т - е — — ®'
(22.21)
Ха’рактеристики уравнения (22.19) представляют собой кри-
вые в трехмерном пространстве (1, #, Н). Система (22.21) позво-
ляет
интерпретировать одномерные русловые деформации как
268
@, =@, (Н, В), ©,—0, (Н‚ В, ®5). 
(22.20).