Н или площадь живого сечения о. Так как уравнение отн
к гиперболическому типу, его удобно решать методом ха
ристик. 
- 
. 
*
Рассмотрим первый путь решения. Кроме простоты, е
стоинством является возможность применять любую фо
расхода наносов. При ручном счете последовательность 
‚ 
ций следующая. Поток разбивается на участки конечной 
А1/. На момент времени # нам известны (по натурным да
или из расчета за предшествующие промежутки времени) 
ние глубины граничных сечений. Ширины русла, а если 
‚и крупность донных отложений, входят в состав исходны
ных. Зная расход воды, находим средние скорости в гран
сечениях, а затем по выбранной формуле значения расхо
носов ©; == Вд.. Для определения деформации в {-том се
за малый промежуток времени А7 == йд 
— Ёь применяем 
‚ стную запись уравнения деформации (17.5)
°(4, бнн) 
— ® (4, 6-б ) — л-н О е 
Приращение расхода наносов выражено здесь через 
разность его значений в граничных сечениях с учетом тог
расход наносов связан 
с площадью поперечного сечения 
ной зависимостью. Средние глубины в граничных сечени
момент йыы находят, деля полученные площади на шири
чений, средние высоты дна определяют, вычитая эти глуби
высот свободной поверхности.
Из имеющихся предложений по способам машинного
отметим разностные схемы, разработанные М. де Врисом
и Дж. Кунге, Н. Пердро [168].
22.83. Интегрирование способом характеристик
однородного уравнения деформации
Переходим ко второму пути расчета русловых деформ
Расчет требует наименьшего объема вычислений, а на ег
ность не влияет величина шага по времени, если после п
новки выражения расхода наносов в дифференциальное у
ние деформации оно оказывается однородным. С таким сл
мы встречаемся, применяя формулу расхода наносов (22.8)
другие, в которых расход наносов является функцией гл
и скорости потока, причем его.связь с глубиной линейная
260