использована для открытых потоков даже в порядке первого
грубого приближения. Как было показано в главе П, коэффи-
циёвт турбулентного обмена ут силЬНно изменяется вдоль верти-
ка
близкие к нулю значения у
Подставив выражение (4.10) в (19.4), будем иметь
По
ОН
и^ 
°
-—
ли, достигая максимума на 
середине 
глубины и принимая
дна и 
на 
свободной поверхности.
ё
— 
— 
й:
а
сле интегрирования
. 
*Фо
- 
- 
в — 
ож
5 (2)=5(а)(*Е"рт)"”. 
(19.7)
а обычно применяется,
з(‚г)——з(А)( —# Ё)Ш 
- (19.8)
Уравнение распределения взвешенных наносов по вертикали
Э.8) впервые было опубликовано Х. Раузом, проведшим также
и первую количественную проверку этого уравнения [223].
Так как содержание наносов связано с ГИДраВЛИЧ66КОЙ круп-
ностью частиц нелинейно, то при разнородных наносах написан-
ные уравнения распределения должны 
применяться к каждой
фракции в отдельности, и для получения полной эпюры мутности
‚ полученные результаты должны складываться.
19.2. Сравнение диффузионной теории с экспериментом
и натурными наблюдениями
Эксперименты в лабораторных лотках и тщательно ВЫПол-
ненные измерения в естественных потоках будучи обработаны
га
форме связеи между логарифмами содер›кания наносов и ло-
й — г
рифмами отношения. 
Е 
ре 
дают в широких диапазонах со-
держания твердой компоненты и гидравлическои крупности ча-
ст иц прямые вида
1е [5 (2)] = 11 
(19.9)
16* 
` 
248
При а ==А«й формула (19.7) 
принимает 
вид, в котором