ние (18.29) может быть представлено в виде 
_ 
| 
$а —. 
(
Феноменологическое выражение для плотности диффуз
ного потока вещества по (3.28) записывается в виде
у’а’= —К й5.
аг
причем, согласно аналогии Рейнольдса, коэффициент дифф
твердой примеси совпадает 
с 
коэффициентом 
диффузии
пульса 
`
К=х.
Отсюда вместо (19.1) получаем
@05--У, ЁЁ —0 
(
Уравнение (19.2) и представляет собой основную диффе
циальную зависимость диффузионной теории движения взве
ных наносов. Разрешив уравнение (19.2) 
относительно п
. 
„° 
@$ 
. 
. 
- 
.
водной а представив коэффициент турбулентной вязк
` 
2
к | 4й
через отношение -Р—/ЁЗТ— 
и перенеся РЗЗУЛЬТЭТ В выраж
числа Колмогорова (18.31), найдем 
|
Ко :ЩЁШ ‚ 
(
"(Э
Из этой записи видно, что число Ко есть отношение ра
взвещивания к полной энергии турбулентности.
Интегрируя (19.2) в пределах от некоторого г == @а == соп
текущего г, имеем 
В
&
Ё(г):Ё(а)ехр %@05#„—2 В 
а 
Т, 
_
Уравнение (19.4) было впервые применено В. Шмидтом 
к описанию Вертикального распределения пыли в атмосфере
ложЖив “ == соП5{, Шмидт получил
| 
$ (2) 5 (а) ехр |-=5-(е-а)|. 
242