— 0т1 0тз—810 (& — › Сз)
В результате некоторых упрощений уравнения баланса пуль-
сационной энергии Баренблатт [8] получил следующее соотно-
шение между энергией пульсаций в плоском равномерном по-
токе дисперсоида и энергией пульсации в таком же потоке чис-
той воды:
_=(1 — Ко) ', 
(18.30)
где Ко 
— число Колмогорова, представляющее собой аналог из-
вестного в метеорологии числа РИЧЗРДСОНЯ
ко-— (— 1) () 
(18.31)
ЁХЗ 
‹іхз
Формула (18.30) 
дает количественную оценку 
— снижения
уровня турбулентности во взвесенесущем потоке. Производная
©
— принимает наибольшие значения при взвешивании круп-
8
ных частиц, а также при больших насыщениях потока твердой
примесью. В этих условиях, ПР&КТИЧЭСКИ реализуемых Н&ПРИМЭР‚
напорном гидротранспорте, число Ко сравнимо 
с 
единицей
наблюдается сильное гашение турбулентности. 
Для потоков, где содержание взвешенных частиц мало и ча-
стицы имеют малую крупность, а таково подавляющее 
боль-
Щ инство равнинных речных потоков, удовлетворяется неравен-
ство Ко«1, означающее, что 
присутствие твердых частиц не
влияет заметным образом на турбулентные пульсации. Отсюда
вытекает возможность находить распределение взвеси в таких
потоках, используя описанную в главе П аналогию Рейнольдса.
Теория движения взвещенных наносов, основанная на аналогии
Рейнольдса, называется диффиузионной.
И
В.
19. Распределение взвешенных частиц по вертикали
19.1. Основное дифференциальное уравнение
диффузионной теории и его интегрирование
Положим, как и в конце п. 18.2, что мы ймеем дело с плоским
равномерным осредненным течением взвесенесущей жидкости
канале с малым уклоном дна 10<1. Содержание наносов будем
считать 
малым, 
наносы 
мелкими 
и 
однородными: Ко«<1,
16 
Заказ No 345 
` 
241