осредненного течения в открытом канале с малым уклоно
1о<-1. Ось х: расположим в плоскости дна, направив ее по
нию. Ось хз будет направлена по нормали ко дну вверх. 
‚ 
Уравнения движения, уравнение сохранения массы и 
нение неразрывности примут Вид:
° — 
4о, 1 
‚ 
‘і‘*’;пГ”;'пз 
Эт 
ЁХ„_’: =810 — т 
‚ 
‚ 
(
` 
2 
.
Сі‘дтз —_- о 
1 
‘1;' 
а”тз 
` 
та л —
аха ——З—ТЩ—' ас 
' 
(
— 
а5 
Аа!з’*и;дз 
‚ 
а; 
ы 
‚ 
Ю тпз ‹і—хз- 
‚`—ТХ;‚—-—‘Ш‚О Ы—'_—О‚ 
(
ё;тз+(_&__ ) оь- 
—0 
(
а Хз 
? 
0 (іхЗ 
' 
Интегрируя (18.27), находим компоненту осредненнои
рости дисперсоида по оси хз °
Эта== — (— 1) 96 
В: 
(
(постоянная интегрирования равна нулю, так как при $ == 0
жно быть отз == 0з == 0). Подставив (18.28) в (18.26) и ин
руя, определим момент связи 
между 
пульсациями 
мут
и пульсациями компоненты скорости дисперсоида по оси хХ
$ Ота — ("Т — 1) 005° 
-- @05 25 Ф. 
(
Полученное уравнение указывает на 
равенство 
плотн
двух потоков примеси: одного восходящего, обусловленного
цессом турбулентного перемешивания, и другого нисходя
обусловленного паденнем твердых частиц под действием и
быточного веса. Очевидно, указанное равенство может н
даться лишь при установившемся и равномерном осредне
движении дисперсоида. 
`
Подставив (18.28) в (18. 25) отбросив нормальную к
ненту турбулентных напряжений, интегрируя и пренебрегая
ном, содержащим 5?, найдем, что в условиях малой мут
давление по вертикали открытого взвесенесущего потока ра
деляется так же, 
как по вертикали потока чистой воды
р=Ю8 (А — ).
240