+2т›„„ 
р 
а 
2 
д ‚ 
(
ЭНХ он ау — ор —. 
(
д т 
$ 
д 
ы 
-дг(—Ё‚——— )шо—д%—о. 
(
Второй член левой части уравнения (18.19) при неболь
мал по сравнению с первым членом и поэтому (18.19) м
писать также в виде
У б° —. 
(
Ё
дх,-
18.2. Уравнения осредненного движения
Произведя операцию осреднения над 
членами уравн
(18.17) и отбросив как малые по сравнению с турбулент
напряжениями напряжения т 
(что в потоке с гидравли
шероховатым дном и 
невысоким 
содержанием 
наносов 
стимо до самого дна), будем иметь
до’ 0
д'дтъ 
. 
дБт;_ 
1 
д; 
Р
+2 
Эт] дх, =—88"3—_д—хі...;—‹‚)пхNo_° 
(
Осреднение выражений (18.18) и (18.19) дает:
д5 
— 
дз 0 
д5°
дг‹. _‘—2 ‘Отъ 
дх! 
0 
дхз —О› 
(
до тг 
д5 —
д;; ( 
) Фо он —. 
(
Г. И. Баренблатт [7], которому принадлежит приведе
выше вывод общих уравнений актуального и осредненного
жения дисперсоида, составил также уравнение баланса пу
ционной энергии дисперсоида. Оказалось, что это уравнени
держит члены с тем же физическим 
смыслом, что 
и 
баланса энергии пульсаций чистой жидкости (3.30) плюс 
вочный 
член, 
выражающий затрату 
энергии 
пульсац
238