пряжениями в тензоре полных напряжений вязкой жидкости, по-
лучим уравнения Коши (2.12).
Система (18.7) 
— (18.9) представляет собой наиболее общую
систему ураБНЗНИЙ для. задачи о: движении . вязкой 
жЖиИдкКосТИ
сН
сте
епрерывно распределенной примесью. Чтобы сблизить эту си-
му с реально наблюдаемой картиной транспорта наносов от-
крытыми потоками, расположим оси х, Х В 
горизонтальной
плоскости, а ось хз направим по вертикали вверх. Единственной
массовой силой будет сила тяжести с компонентами на единицу
массы
Хі=—88і3‚ 
' 
(18.11)
где 6;; — единичный тензор (6;;==0 при 755] и 6;;== 
1 при
час
сра
ЩИ
ЗОН
ЧИН
СОД
пут
ак1
Опираясь снова на малость поперечных размеров 
твердых
тиц и считая, кроме того, что ускорения жидкости малы по
внению с ускорением силы тяжести, примем, что составляю-
е актуальных скоростей твердых частиц и жидкости в гори-
тальной плоскости равны, а по оси х; отличаются на вели-
гу гидравлической крупности частиц
Гидравлическую крупность шо будем считать не зависящей от
ержания твердой примеси 
— при малом содержании это до-
цение не может вызвать возражений. 
'
В соответствии с предположением 
(18.12) выражение для
уальной скорости дисперсоида примет вид
$1009; 
'
'0„„-=’0„-———-———————98 
о#8 
. 
(18.13)
р (1— 
$) + р;$
Добавив условие
287
о—0 — Ф. 
(18.12).
$ & 1 
_ 
` 
(18.14).
‘словие, вытекающее отсюда при не очень большой разнице
лотностях наносов и воды, 
‚
@5 
,1Я°
— 
18 & 1, 
| 
(18.15)
1ем иметь
ъ„,‚.=т›‚.__‘;із—шод‚.з__.„„ 
| 
(18.16)