р
)
Эт (М, Ё)—No. 
Уравнения сохранения массы для жидкости и примеси и
вИд: 
В 
о
Э12091 
Х ад1 —5)о=0, 
-— 
Е (9+- 3 та (@50)=0. 
Сложив эти два уравнения, получим уравнение сохран
массы для дисперсоида
с-— 
ои ‹р„‚т›„„› 0. 
Оно совпадает по виду с уравнением сохранения массы
сжимаемой жидкести. Если предварительно разделить ур
ния (18.5) и (18.6) соответственно на р и рь, то результатом
‚ мирования будет чисто кинематическое условие неразрыв
ё діх, [('1›—5). Т’і+3?зі]=0- 
‚ 
Написав уравнения движения в напряжениях для нес
жидкости и для твердой примеси и затем сложив их, пол
уравнения актуального движения дисперсоида
а (Фыов) -Х оао 19‹1—з›т›і1+2_т›„ді—]_‹рзщ›=
› 
„) 
—р — +2 
дх] 
Компоненты т(';”;) входящего сюда тензора напряжений 
ставляют собой суммы вязких напряжений несущей жид
и напряжений, обусловленных столкновениями твердых ч
между собой,
т%“’——т„’дг В 
‚ (
Напряжения ті.зз) ‚ вообще говоря, малы и поэтому компон
т(;;?) ‚при малых значениях $5, характерных для естественны
236