стики донного рельефа, в частности, средняя высота и средняя
длина гряд или рифелей не зависят от времени. В более точной
формулировке, это движение, образующее стационарный слу-
чайный процесс с эргодическим свойством. Оно, очевидно, воз- °
можно лишь в том случае, если движение 
воды за вычетом
флуктуаций, вызванных донными волнами, является установив-
шимся и равномерным.
К
ДН
на
В прямолинейных потоках с большим отношением ширины
глубине движение гряд допустимо считать плоским. Высота
а го будет при этом функцией двух переменных: х и 1. Взяв
мгновенной линии дна произвольную точку, напишем полный
дифференциал ее высоты
аго-— 
% ах -- 
а. 
26 
(17.26)
Если высоту го фиксировать и следить далее за перемеще-
нием точки с этой высотой вдоль потока, будем иметь @20 == 0,
ИЛ
М
о)
дг, ах 
д2
Ё’ЁГ+Т=О' 
(17.27)
Исключив производную д2о/а? с помощью уравнения де\фор-
Х 
.
ции (17.3) и обозначив скорость точки ЁЕС%‚- 
получим
да 
‚ 
д
( х )г„:“—е) б от 
(17.28)
За достаточно малый, конечный интервал времени А# изме-
нениями формы гряд можно пренебрегать. Это 
значит, 
что
== С, == соп$! и уравнение (17.28) имеет следующий общий
интеграл:
В
д == 
(1 —) сго-|-Е (2). 
(17.29)
Расход 
наносов, 
движущихся в форме гряд, обращается
нуль в наинизшей точке дна. Расположив начало оси г в го-
ризонтальной плоскости, проходящей через эту точку, найдем,
что произвольная функция Р(!) равна нулю и, следовательно,
45 =(1 —) сгго, 
(17.30)
если гряды перемещаются не деформируясь, расход наносов
меняется по их длине, как высоты их профиля.
15* . 
| 
297