Р () —П ё--оду П—р , 
(17.21)
т
510 Т(г—21)
где г и 2 — комплексные координаты реального и отраженного
вихрей 1 и 2, принимаемых за основные; Г — модуль интенсив-
ности вихрей (рис. 84).
В системе координат, 
перемещающейся вместе с вихрями
х’== 
х—- сьё, у’== у (тде сь == /о — с —- скорость вихрей отно-
сительно дна и с— их скорость в жидкости, покоящейся на бес-
° 
— [ 
° 
°
( 
251` 
С 
С7
'
/////////////7////1’/5/ Г/ 
УАРО 
РОУ ОЕ ОО ООО РИ ОО ООО ЛОУ ОО ООО ООО 
мл
6 
2.
Рйс_84.
конечности), будем. иметь комплексный аргумент г’ == х’ -1у’.
Дифференцируя потенциал Р(2’) по г’, выделяя в выражении
комплексной скорости вещественную часть, приравнивая в ней
О и возвращаясь к системе координат, связанной с руслом,
получаем следующую формулу скорости на линии дна:
75
от 
в
и (х, 0, )==о—--——= 
= 
‚ — (17.99)
спт—созт(х—с„й)
Для определения деформации дна под действием скорости
и (х, 0, #) воспользуемся уравнением (17.3). Так как в началь-
ной 
стадии деформации превышение донной скорости над ее
критическим значением и. невелико, примем для расхода на-
носов линейную зависимость 
.
43=т(1—е)а!(и—ис)‚ 
(17.23)
где т — коэффициент. Имея дело с начальной 
деформациеи
будем пренебрегать, кроме того, обратным влиянием формы
дна 
на поле скоростей. Это дает нам право подставить в (17.23)
выражение 
(17.22) без 
изменения 
и 
перенести 
результат
223