стадии образования волн допустимо считать, что 
их 
пр
подобны и, значит, сдвиг бх есть линейная 
функция — д
ВоЛНЫ
вх —Аа 
о 
(
В соответствии с общим соотношением (17.14) Кеннеди
дал формуле расхода наносов следующий вид: 
`
Ч& (х› і)=(1 —ё) й [ПО_ ис+и (х_ бх, _ЁО› і)]т› (
где (/, — неразмывающая скорость; л и т — постоянные. Р
жив. правую часть (17.16) в биномиальный ряд, нетрудно 
чить линеаризованную формулу расхода наносов со скор
и в первой степени. Подставляя линеаризованное выражен
в уравнение деформации 
и используя уравнения (17.10), (
и (17.13), получаем формулу для фазовой скорости и дале
ражение для амплитуды. донных волн а(1), имеющее эксп
циальный вид. Положительные значения экспонента отв
росту волн (неустойчивости дна), отрицательн
— затух
волн (устойчивости дна). С учетом поправки, внесенной 
строения Кеннеди Рейнольдсом, условия развития донных
получают следующий ВИд:
для антидюн
10 !гі:о <Ро< 
““*’“ 
. 
(
для гряд
10 12/20
Е <— 
(
| 
| 
| 
3 
°
причем в первом случае О<йбх<л, 
Вво 
втором Тл<`і
<< Эл. Равенство
1 Ё;Ъ():РГО ]гііо 
(
определяет на плоскости переменных ЁЙо, Ето границу м
областями существования гряд и антидюн. 
—
Чтобы определить длину реально формирующихся в
довести, тем самым, решение до конца, надо выделить из
жества нарастающих возмущений возмущения 
с наибол
начальной скоростью роста. Это легко сделать продиффер
ровав функцию а(!) и приравняв результат нулю при 
При учете равенства (17.15) решение имеет вид
— 
сд? /Ёііо 
. 
Вто-е ао (зн Эв; Р в)° 
‚ 
(
220