применяются специальные эмпирические графики.
Первый и особенно второй метод Эйнштейна подняли и
дования 
расхода влекомых наносов 
на 
новую теоретиче
‚`ступень и относятся к наиболее существенным результата
полученных по транспорту наносов в целом. К сожалению
явление этих методов не ‘ознаменовалось каким-нибудь 
кальным улучшением точности расчетов. Интересно, что 
считав уравнение Мейер-Петера и Мюллера. (16.2) 
в коо
наты Эйнштейна ,, Ф, Н. Чен [162 ] обнаружил, что гра
двух функций в интервале 20>1„ >>1 очень близки друг к д
Формулы расхода наносов, приведенные в этом парагр
применимы к относительно узкому кругу естественных пот
к рекам, транспортирующим крупнозернистые 
(гравелист
галечные) наносы при отсутствии на дне гряд. По-видим
этими формулами допустимо пользоваться и при слабор
том грядовом рельефе дна, какой нередко встречается в 
ных и полугорных реках, однако в таких случаях значения
намической скорости должны находиться путем расчета по 
мулам Зегжды или Штриклера, 
а 
не 
по 
уклону 
свобо
поверхности. 
Н 
‘
17. Донные волны
17.1. Уравнение сохранения наносов
Транспорт русловых наносов в реках и каналах с несвязн
мелкозернистыми грунтами дна осуществляется — преиму
венно посредством движения донных волн 
— рифелей и 
Движение донных волн есть элементарный русловой проц
простейщий вид русловых деформаций. Как и во всех др
случаях русловых деформаций, количественное описание 
ния строится на условии сохранения наносов.
‚ Чтобы сформулировать это условие, поступим — следую
образом. Проведем на поверхности дна гр == 20 (х, у) произ
ный, замкнутый, кусочно гладкий контур / и построим на 
как на направляющей, цилиндрическую поверхность с обра
щей, параллельной оси г. Объем, ограниченный этой пове
стью, дном и свободной поверхностью потока, запишется
и=[лае, _
ВЕР
где © — площадь, ограниченная контуром /.
214