| 
Р, 7(®). 
 
063
Отсюда обозначив безразмерный расход наносов
Ча
4,( 
—1) 8‹13] =®,
получаем возможность написать вместо (16.12)
7 ($)
СР——-—ЁЗ —'1'—'—}.—(-47)—. 
(16.14)
Обработав. 
экспериментальные данные Гильберта [183] и
гидравлической лаборатории в Цюрихе [207), Эйнштейн нашел:
@з |== 2,17, [() = е 03®
Окончательно формула расхода наносов имеет вид
2,7
®— —Т 
* 
‚ 
(16.15)
При 
больших — значениях — коэффициента 
— 
устойчивости
е%/3% -5> 
| уравнению (16. 15) можно придать упрощенную форму
ф==2,17е7°*%°*, 
(16.16)
Графики уравнений (16.15) и (16.16) 
вместе с опытными
точками показаны на рис. 81. В области значений + >> 
4 оба
графика (/ и /!) практически совпадают, одинаково хорошо
удовлетворяя опыту, хотя внимательное рассмотрение указы-
ваёт на небольшую сортировку опытных точек по крупности (на
это 
обстоятельство обращали внимание И. В. Егиазаров [45] и
М.| С. Ялин [248]). Что касается области малой устойчивости
\ << 
4 (мелкие донные частицы), 
то хотя «точная» формула
(16.15) дает здесь лучшие результаты, чем асимптотическое вы-
ражение (16.16), но и она сильно преуменышает расход наносов.
Значение % == 4 отвечает значению коэффициента подвижности
1Е около 0,5, которое, как было отмечено в п. 15, служит при-
мерной границей между движением. 
наноесов во влекомом и
в 
полувзвешенном, состояниях. Отсюда можно заключить, что
принятая Эйнштейном экспоненциальная` функция — Р, == ()
адэкватна лишь режиму чистого влечения — движению крупных,
подскакивающих частиц, а в области полувзвешенных частиц
она 
должна быть заменена другой. Это подтвердил К. Б. Браун
[159], который обработав опытные данные по мелким частицам,
пришел к формуле расхода наносов очень простого вида
ф:Д%. 
| 
(16.17)
° 4# 
‚ 
' 
211