< нения. В частности, этот подход делает все формулы непримени- мыми к слабому транспорту наносов, когда — разности то — Тос, а— 0фсе И И— (, становятся сравнимыми с погрешностями определении соответственно. Тос, Офс И .. В наименьщшей мере этот недостаток сказывается на результатах расчетов по форму- Л ам Мейер-Петера и Мюллера и Бэгнольда, в которые динами- ческая скорость входит в третьей степени (в остальных форму- ах показатель степени равен 4—5). Альтернативным решением, полностью устраняющим указан- ый недостаток может быть замена разности то— Тоо ОТНОШЕ- ием влекущей силы то к удерживающей силе веса — частиц воде, т. е. введение в формулы расхода наносов коэффициента устойчивости донных частиц. С этим решением мы встретимся следующем пункте. 16 2. Вероятностные зависимости СЛУЧЗИНЫИ характер движения ВЛ@КОМЫХ частиц был впер- вые УЧТЗН в задаче о расходе наносов Г. ЭИНШТСИНОМ последо- вательно предложившим в 1942 и 1950 гг. два расчетных метода. Идеи Эйнштейна получили дальнейшее развитие в рабо- тах Великанова [17, 18], оставшихся, к сожалению, незаверщен- ными. Ниже мы ограничимся изложением двух методов Эйн- штейна. Од ё ‘@ . _ % ] А2 о 0 Рис. 80. В первом методе Эйнштейна [170] исходным понятием слу- жит вероятность Р,, что донная частица совершит за время А# подвижку длиной Ах: Р == Р (М, Ах). — ° (16.6) Донные частицы считаются однородными. - ` Свяжем расход влекомых наносов с вероятностью Р.,; ДЛЯ этого вырежем на дне продольную, прямолинейную полосу ши- риной, равной единице, и разобьем ее на участки одинаковой длины Ах (рис. 80). Участки, расположенные вверх от створа 14 Заказ No 345 ` ' . 209