восходящей ветви она существенно меньше: 
и поэтому ср
скорость частицы меньыше придонных скоростей потока. В
мые наносы отстают в своем Овижении от несущей жидк
Еще в 1932 г. П. А. Войнович и М. А. Дементьев [20
‘периментально уста
ли, что продольные с
сти влекомых частиц
‚ 
ти 
сразу 
после 
н
движения достигаю
чений, равных (0,4-
и затем 
продолжаю
сти, 
стремясь 
сбли
ся со средней 
скор
в 
° - потока (7. 
Примерн
— 
. 
/ 
кие же 
результаты
+ё?7 
* 
А 
Б 
оВ 
ли получены в о
06 
/ 
ж 
+ 
АГ 
ох 
А. Т. Иппена и Р. П
ч
и 
о^
› 1›0Г
|
$©
0,8
/
#Х 
А 
ф2 
А2 
ма [193]. Вопрос о
_ 
]›‹/ 
е3 
А5 
° 
дольных 
скоростях
- 
+Х 
94 
дробно освещен в о
- 
{ 
1 
. 
| 
Френсиса. 
На 
ри
0,4 
0%
0062 ° 
0,5 
0 
оо 
представлен - экспер
тальный 
график Фр
Рис. 78. Зависимость относительной скоро- — ©а — зЗависимость 
оТ
сти донных частиц от коэффициента по- — тельной скорости ч
движности (по Френсису). 
'й'з/и 
от 
коэффиц
сРа 
аат нварц, 3 перслеко, 
3 - полстире — подвижности — для —
8 — аральдит со свинцовым ядром; серия В — реч- 
ВИДдОоВ частиц: 
1) ок
ной песок. 
ного гравия 
со сре
диаметром 7,2 мм; 
сочковВ 
дробленого гранита 
такого 
же поперечного раз
и 
83) 
речного 
песка. 
Применялись 
также 
копии — ч
гравия 
и гранита, изготовленные из пластических матер
с разной плотностью. Как видно на рис. 18, продольные
рости угловатых частиц меньше скоростей округлых. Из с
‚Френсиса` [180] следует, что угловатые — частицы имеют
большие скорости вращения и в силу этого легче пере
в полувзвешенное состояние. Если принять за условную
ницу между влекомыми и полувзвешенными наносами зна
коэффициента подвижности 0„/Фо == 0,5, то для округлых
комых частиц значения относительной скорости и,/0/ буду
жать в пределах 0,4—0,8, что сходится с результатами В
вича 
и Дементьева. При переходе к полному — взвешив
202