ак
эффициента подвижности 1/ == —
‹ 
› 
0
гали 1,3. Это позволило ему наблюдать 
движение не 
влекомых (катящихся И подскакивающих) частиц, но и 
‚ взвешенных. В опытах остальных 
а) 
ообоор 
дователей — коэффициент — подвиж
_а 
был меньше 0,5, что отвечает умер
В 
` 
и слабой интенсивности движени
6) ообсо 
: 
‚` 
жимах подскакивания 
и качения.
° — _ б° са 
Данные о скачкообразном дви
твердых 
частиц, 
полученные 
в 
в) 
циклах 
исследований, 
хорошо со
ооооос у2ооообоао, 
, ЮТСЯ. Высоты скачков . имеют. по
' 
' 
10°а, ‚ длины — порядок 10'4. Средн
г) 
› соты скачков составляли в эксперим
оооо оо о _о99°Фо р 
от 0,64 до 4а. По данным Френсис
| 
сота подъема над дном полувзвеш
0 5 064 
— 
— 
‘чаётиц в два-три РаЗа `больше, с
— 
ляя в среднем около 104. Распреде
Рис 77. Траектории под- _ 
вероятностеи высот и длин скачков
скакивающих частиц (по — чаются сильной положительной аси
Р‘Ёссинскому и Любоми- 
‘рией. Наибольшие наблюденные в
ровой).
‚ тах высоты и длины скачков были
а — нормальная 
{(@а=7 
мм),
б—с крутым подъемом (@= 
‚ 
Ш©е 
Ммодальных 
высот 
и 
длин 'в
=7 мм), 6 — настильная (а=
=4 мм), г — последователь: 
4 7 раза 
. 
| ные скачки (4==10,5 мм). 
‚ Так как 
максимум 
подъемной
‚ 
приходится на начальный момент с
: то 
восходящие 
ветви 
траекторий, 
как 
. правило, —
нисходящих. В воде, однако, 
они далеко не так. круты
в воздухе 
-— при движении 
под действием ветра. Это 
р
чие. объясняется ббльшим : сопротивлением движению в 
плотнои ‚среде. Характерные траектории подскакивающи
стиц‚ полученные Россинским и Любомировой, 
показан
риё. 77. Такой же вид имеют траектории ‘наблюденные М
ловой и Френсисом. По наблюдениям Френсиса, траектори
лувзвешенных частиц имеют заметную извилистость, но в 
нем, за исключением начального и конечного участков п
лельны дну..
Подъемная сила, приложенная К частице лежащей н
образуется разностью между давлением в заторможенной
кости под частицей и давлением в ускоряющейся жидкост
ней. В турбулентном потоке эта разность колеблется в
200,