Вследствие вероятностного характера явления экспер
тально установить значение касательного напряжения н
при котором интенсивность захвата у обращалась бы в
невозможно. Однако слабая интенсивность захвата не пре
ляет практического интереса и поэтому можно выбрать
торое малое значение интенсивности у == соп5! 7> 0, прин
за условный порог транспорта наносов. При таком услов
дача 
определения 
критического касательного напряжен
дне сведется к построению опытным путем одной из двух 
Ций:
#- 
)4-6028) 
—
®
ИЛИ
о*са
а — { (2=* ) 
где индексом с отмечены значения динамической скоро
принятом пороге транспорта наносов. Общее свойство фу
(14.12) и (14.13) состоит в том, что при достаточно бо
значениях аргумента (числа Ке,.) они превращаются в 
янные. 
- 
Использование безразмерных переменных ., 6. и Кеде
временных исследованиях начала движения наносов стало
принятым. Слабую сторону выполненных экспериментов с
ляет отсутствие единого соглашения 
(типа равенства 
== соп5!) о том, что считать таким началом. Разные эк
° ментаторы по-разному фиксировали начало движения и
‚ не заботились о том, чтобы дать своему приему точное к
ственное выражение. В`результате формулы и графики р
авторов расходятся и их согласование — является — тру
а иногда и невыполнимым делом. 
Первым представил результаты своих опытов в перем
° . и Ке„с А. Шильдс [224]. Критические значения касател
напряжения на дне он находил, экстраполируя к нулю свя
жду касательным напряжением и расходом наносов. О
ностью построенного Шильдсом графика 1/. == 1с! (Кед
ляется минимум величины 1/. (т. е. максимум устойч
донных частиц) при Кее=: 10. Влияние вязкости на устойч
исчезает по графику Шильдса лишь при Ке,с*500, посл
величина |/}. имеет постоянное — значение 0,06 (коэффи
\ == 16,7). Последовавшие опыты показали, что экстрапо
194