‘частицы или перекатываются, или сочетают подъем с враще-
нием. Скользящее движение встречается лишь у уплощенных
частиц. Так как при изменении параметров потока, например
при увеличении скорости, меняются силы, а их плечи ‘практиче-
ски остаются прежними, то при дальнейшем рассмотрении во-
проса о начале движения мы не будем заниматься моментами
сил.
Из условий К- С и Р мРд следует, что отношение удер›ки—
вающих сил к сдвигающим во`всех случаях движения пропор-
ционально отношению 'С/Ед. Если частицы крупные и дно гид-
равлически шероховатое, то коэффициенты а и Са в выраже-
‚нии 
(14.8) постоянны, а и(А) — о,. Отсюда легко найти, что
отнощение С/Е. пропорционально уже известному нам коэффи-
циенту устойчивости ф}== (р: — р) 2а/р0*,.
Если частицы мелкие и на дне есть вязкий подслои то ко-
эффициент 
сопротивления Са является функцией числа Рей-
нольдса Кед==
«Фоа 
_ 
`
-, а коэффициент несимметричности обтека-
НИЯ 
@а зависит ОТ отношения ДИ&МЕТРЭ_-ЧЭСТИЦ к толщине пПод-
\ 
о„а
‚ слоя, т. е. от числа Рейнольдса Ве„==-—-*—. Таким 
образом,
отношение удерживающих сил к сдвигающим становится зави-
сящим от трех безразмерных переменных: %, Кеа и Ке,. Од-
нако число Кеа мы вправе заменить числом 
—
ц/(з_ъ) 
а.
еК\% 
— )%
9 
` 
.›
которое может быть выражено через две другие 
переменные
Веда — УфКе,. В результате 
величины ф и Ве, оказываются
исчерпывающими характеристиками отнощения удерживающих
сил к сдвигающим. Отсюда для безразмерной — интенсивности
захвата у мы имеем в общем случае следующее функциональ-
ное соотношение:
НеЕдЕ' 
(149)
у =!1с!(Ф, Ке,). 
° 
° 
(14.10)
Допустимо, очевидно, и такое `решение, когда для исключе-
ния числа Кеда коэффициент ф заменяется отношением @3 /0?, .
В расчётах обычно используется квадратный корень из Этого
отношения. Величина ё==00/0, также называется коэффициен-
"том устойчивости. Величины 1/ф и 1/Е, обратные коэффициентам
18 
Заказ No 345 
| 
193