у== 
No —<No . 
Величина у будет зависеть 
от отношения 
между с
стремящимися сдвинуть донную частицу, и силами, удерж
щими ее на месте. Определим эти силы, считая, что фор
стиц симметрична относительно диаметральной плоскос
раллельной плоскости осредненного движения. Это допу
позволит нам свести все силы к плоской системе сил.`
`Удерживающими силами служат: избыточный вес час
выражаемый правой частью формулы (14.1), и сила тре
К== 
/С =)в (в,—р) Noыа%, 
— 
где 
[ 
— коэффициент внутреннего трения грунта в воде. П
силы трения к центру массы частицы и сложив их с сил
быточного веса частицы, мы получим главный вектор у
вающих сил с модулем, пропорциональным С,:и момент
мящийся опрокинуть частицу в направлении течения. 
_
Силы, сдвигающие частицу, состоят из нормальных к
верхности сил гидродинамического давления и касательн
жидкостного (вязкого или турбулентного) 
трения. П
‚ силы трения к центру давления и сложив. их с силой да
получим главный вектор сдвигающих сил и момент, ко
так же как момент от сил трения в грунте, стремится о
нуть частицу в направлении течения:
Вследствие несимметричности обтекания частицы в 
кальной плоскости главный вектор сдвигающих сил от
от горизонта и может быть разложен на лобовую Р 
и п
ную Ри компоненты. Турбулентные пульсации скорости 
ления делают эти компоненты колеблющимися 
во 
вр
Среднюю величину лобовой силы получим, заменив в в
нии (14.1) скорость частицы @о придонной скоростью 
т
Ё(А) и умножив это выражение на коэффициент а несимм
ности обтекания: 
|
| 
# 
(А)]? 
ву=ас, НО 
] @. 
Подъемная сила у однородных частиц связана: ‚посто
отношением с лобовой: Рпи^- Ё.
Лежащая на дне частица обычно 
упирается в след
вниз по течению и ’все силы могут создаватЬ моменты 
192.