влияние вязкости исчезает совсем. В соответствии с общеи
мулой (14.2), получаем для этого режима
@о—сопяй )/(& 
— 1) ва
)да 
| 
По геометрическим признакам частицы наносов делят
три класса: — шарообразные, эллипсоидальные и уплоще
(пластинчатые). Для шарообразных частиц постоянная в
муле (14.5) равна 1,2. По данным В. В. Романовского 
гидравлическая крупность эллипсоидальных частиц соста
в среднем $/,, а уплощенных '/› гидравлической крупност
рообразных частиц той же массы. Цифры эти относятся к 
модельной области Кед >> 300. При первом и втором реж
обтекания (Кед << 40) форма частиц не влияет на их гидр
ческую 
крупность. 
Таблицы 
гидравлической 
крупност
мещаемые 
в 
справочниках, 
составлены 
для 
_ шарообр
‚ частиц. 
`
14.2. Деление наносов на взвешенные и влекомые,
русловые и внерусловые. Стадии движения русловых нано
`По способу перемещения наносы принято делить на 
шенные и влекомые. Взвешенные наносы. перемещаются в т
потока, могут находиться на любой высоте между дном и
бодной поверхностью. Их движение поддерживается турбу
ным перемешиванием жидкости. Так как пульсационные
рости имеют порядок динамической скорости о„, то для 
шенных частиц характерно неравенство @о << 0.
Влекомые наносы перемещаются в придонном слое по
Их движение прерывно — качение или скачки чередуются у
‚ дой частицы с периодами покоя. Гидродинамические силы
зывающие движение влекомых наносов, обусловлены неси
‚ричным` обтеканием частиц в положении на дне и имеют 
побочную связь с турбулентностью. Действие этих сил Д
короткое время разгона частицы и дальше она движется за
приобретенного импульса. Прекращение движения 
— оста
частицы 
— воссоздает условия несимметричного обтекания
обходимые для ее следующей подвижки.
Существует также промежуточный режим движения 
сов — в полувзвещенном состоянии. Частицы, перемещающ
в этом режиме, срываются со дна таким же образом, как в
мые, но затем подхватываются турбулентными вихрями и
188