этой величины. В практике расчетов пользуются, однако,
ее простыми характеристиками распределения — диаметрами
пределенной вероятностью 
непревышения (, Йз5, 
Фъ5о, Йб5,
и отнощениями этих диаметров. 
› 
'
В задачах о перемещении твердых частиц жидкой средой
вную роль играет гидравлическая крупность частиц, 
. т. е.
рость их равномерного падения в покоящейся жидкости.
Уравнение равномерного падения записывается в виде
е%о
Са-о - Ва 
= & (0, — р)-був. 
| 
(14.1)
Здесь о — скорость падения; 0 и (: — ПЛОТНОСТИ ВОДЫ и Ча-
ц; Са — коэффициент гидродинамического сопротивления; )
а— коэффициенты формы частиц (для шара & == л/4, В ==
/6). Разрешая уравнение (14.1) относительно @, получаем
рмулу гидравлической крупности в общем виде`
эо-пле И 2 (— 1)ва. 
(14.2)
Коэффициент 
сопротивления Са есть функция числа Рей-
н о
Э^
НО
25
Наблюдаются четыре режима обтекания жидкаостью падаю-
щей 
частицы: 1) режим «ползущего движения» (обтекания ‚без
отрыва); 2) режим отрывного обтекания с ламинарным погра-
ничным слоем на передней части частицы; 3) режим турбулент-
ного 
пограничного слоя с вязким подслоем; 4) режим полностью
развитого турбулентного слоя. Границы между режимами опре-
деляются значениями числа Кед. Первый режим относится 
к 0об-
ласти значений Кед 
< 1, т. е. встречается при падении частиц
очень мелких, или в очень вязкой жидкости. Решив урав-
нения движения вязкой жидкости 
с отброшенными инерцион-
ными членами, Стокс для этого режима — обтекания получил
формулу скорости равномерного падения шара
@—- 
(—"і... 1) @. 
| 
(14.3)
Р
й соответствует выражение коэффициента 
сопротивления
Са == 24/Кеа. Второй режим наблюдается в обдасти 1 << Веа <
<< 
40, что ориентировочно соответствует диапазону диаметров
частиц наносов 0,1 << 
а << 0,7 мм. Согласно 
полуэмпирической
формуле А. П. Зегжды в этой области
д& 
*/в ( @% 
\!/з
@о—=0,93 (— 1) 
* (-5-)"а. 
(14.4)
У
187
ьдса для частиц Кеде=00й/м и коэффициентов — формы й).