Ц
Ч
П
остоянную из условия отсутствия радиального расхода, полу-
аем:
_—%];[%—2п(1+%п+—ё—п2)+
0 
‚ 4681 
1 
1 
‚ 
П 
1 
' 
1
+ (—р Р 
РРр НО Н ),
(19.18)
' 
2
где для краткости обозначено 1 '——Ё-'Е’У].
И. Л. Розовский, применив графическое — интегрирование,
редставил величину радиальной скорости в виде
оР ()а () 
— 
(12.19)
где Р, и Р; — функции, графики которых даны в работе [111]
Анализ, выполненный Розовским, показал, 
в этом легко убе-
диться и с помощью формулы (12.18), что член с трением ока-
зывает лишь малое влияние на величину радиальной скорости.
З
Р
° Отбросив в формуле (12.18) член с трением, получим простую
ависимость
— — й0/ 
3 
1 
г 
7 { г 
\2 
2 [ г 
\3
о-- 
() +а () }- 0220
На рис. 58 формулы (12.19) и (12.20) сопоставлены с изме-
ениями Розовского. Кривая по уравнению 
(12.19) была по-
строена Розовским при значении параметра Кармана » == 0,5
(
Н
л
При этом же значении х построена и кривая 
по уравнению
12.20). Опыты велись в лотках прямоугольного и трапецеидаль-
И‚ 
.
ого сечения при числах Рейнольдса Т=6300+37 500 и чис-
2
ах Фруда 8_[]/1= 0,04--0,15. Для сравнения с теорией исполь-
зованы измерения, сделанные на осевых вертикалях при значе-
С
'З
Ч
ниях И/г == 0,02--0,08 и //В — 2,5--1,0. На рис. 58 видно, что
огласие между опытом и теорией хорошее вдоль всей верти
кали. Упрощенная формула (12.20) отличается от формулы Ро-
овского лишь вблизи дна, где она несколько преуменьшает зна
зния радиальных скоростей. Для получения более точных ре
зультатов необходимо взять большее число членов в разложении
о8
г 
<> 
<
..._Ё' В соответствии с исходной формулой (4.10) теоретические
ависимости (12.19) и (12.20) 
действительны в турбулентном
11* 
, 
16