из 
° 
д 
до
——‚—=31‚+д—г(»т —д?) 
(1
Уравнение (12.13) позволяет найти распределение ради
ных скоростей по вертикали. Впервые эта задача была ре
В. М. Маккавеевым [86], использовавшим простейшее пр
ложение о постоянном коэффициенте турбулентной вязк
Ут == соП5!. Более тоЧнее решение 
получил И. Л. Розов
[111], приняв, что окружные скорости распределены на в
кали по логарифмическому закону и что, следовательно, 
лярный коэффициент турбулентной вязкости определяется 
° мулой (4.10). Приводимое ниже решение задачи о распре
лении радиальных скоростей отличается от решения Розовс
только способом вычислений. 
—
Решать задачу будем путем последовательных прибл
ний. В первом приближении откинем радиальную компон
сил: трения. Использовав для корректива средней скорост
Фформулу (6.15), получим следующее 
выражение радиаль
‚ уклона: 
- 
'
‚ 
2
[ — вн 
—#(ич : ) 
(1
Подставим — величину 
уклона 
по первому приближ
в уравнение (12.13) и выразим скорости и по формуле 
После простых преобразований получаем уравнение движ
во втором приближении следующего вида:
20(1452а 5-(2-на-5)| = — 
. )
(1
Интегрируя уравнение (12.15) по г и определяя произ
ную постоянную из условия на свободной поверхности: та (
== (, найдем распределение касательных напряжений
О
хг
РО 
_ д0 _ 
„й 
ог 
г 
Фар
и ПТ_(2Ы+ТШ ). 
(2
Используя формулу коэффициента турбулентной — вязк
(4.10), можем получить распределение градиента радиал
скорости
до 
1 
й 
. 
г 
| 
6— _._д_;...Ё(шдгТш Т). 
(1
й
162